在綜合考慮滲透率應(yīng)力敏感效應(yīng)的情況下,建立了一種兩區(qū)復(fù)合煤層氣藏多分支水平井的半解析模型�；邳c(diǎn)源解、Laplace變換、Pedrosa變換、攝動(dòng)變換、有限余弦變換、數(shù)值離散以及疊加原理,求解得到井底壓力解,利用Stehfest數(shù)值反演的方法繪制了雙對(duì)數(shù)坐標(biāo)下的無(wú)因次試井動(dòng)態(tài)曲線圖并將流動(dòng)形態(tài)劃分為13個(gè)階段;進(jìn)行了敏感性參數(shù)分析,包括滲透率模量、多分支水平井的形狀參數(shù)（分支井的長(zhǎng)度、分支井距離和分支井個(gè)數(shù)）、內(nèi)外區(qū)竄流系數(shù)和吸附系數(shù)、內(nèi)區(qū)半徑以及內(nèi)外區(qū)流度比對(duì)壓力動(dòng)態(tài)曲線的影響。該半解析模型以及相關(guān)的結(jié)果分析對(duì)于更好地理解兩區(qū)復(fù)合煤層氣藏多分支水平井的流動(dòng)特征具有指導(dǎo)意義。 

【文章來(lái)源】：西安石油大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版). 2020,35(04)北大核心

【文章頁(yè)數(shù)】：10 頁(yè)

【部分圖文】：

圖1 兩區(qū)復(fù)合煤層氣藏多分支井物理模型

模型俯視圖

為了得到多分支井的壓力響應(yīng)特征,在此采用數(shù)值離散以及疊加原理[21]。 如圖3所示, 每個(gè)分支離散為N個(gè)微元段,這樣每個(gè)分支便有N個(gè)中點(diǎn)和N+1個(gè)端點(diǎn),同時(shí)每個(gè)微元段的線流量密度為qi,j。由公式(33)便可以得到第i個(gè)分支的第j個(gè)微元段在任意一點(diǎn)形成的壓力響應(yīng)表達(dá)式,同時(shí)將壓力響應(yīng)點(diǎn)取在第k個(gè)分支第v個(gè)微元段上,結(jié)合疊加原理,便可以得到所有微元段在這一點(diǎn)形成的壓力響應(yīng):

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
[1]多區(qū)不等厚橫向非均質(zhì)復(fù)合氣藏試井分析模型及壓力特征[J]. 付維署,何順利,冉盈志,張廣英.  石油與天然氣地質(zhì). 2006(01)
[2]關(guān)于Laplace數(shù)值反演Stehfest方法的一點(diǎn)注記[J]. 同登科,陳欽雷.  石油學(xué)報(bào). 2001(06)



本文編號(hào)：2990270