文章基于光滑粒子流體動(dòng)力學(xué)(smoothed particle hydrodynamics,SPH)方法,針對(duì)傳統(tǒng)流體模擬自由表面處理方法——ghost方法計(jì)算量大、動(dòng)態(tài)生成ghost粒子場(chǎng)量比較困難等缺陷,提出了一種改進(jìn)的ghost粒子方法,使得ghost粒子場(chǎng)量生成更容易。仿真實(shí)驗(yàn)表明,文中方法模擬自由表面的效果比傳統(tǒng)的ghost方法更好,效率更高。

【文章頁(yè)數(shù)】：4 頁(yè)

【部分圖文】：

圖１ｇｈｏｓｔ粒子生成圖

進(jìn)的ｇｈｏｓｔ方法傳統(tǒng)ｇｈｏｓｔ粒子法中，在每個(gè)時(shí)間步，靠近自由表面的流體粒子在流體自由表面外鏡像生成ｇｈｏｓｔ粒子，如圖１所示，且將流體粒子場(chǎng)量賦給相應(yīng)的鏡像粒子場(chǎng)量。由于流體表面是不規(guī)則的，導(dǎo)致在每個(gè)時(shí)間步都需要?jiǎng)討B(tài)生成ｇｈｏｓｔ粒子，且要求鏡像生成，因此計(jì)算量較大。圖１中，....

圖２初始粒子分布

α２＝１２·４３πｈ３４３πｄ（）２３＝４ｈ３ｄ３（９）其中，ｈ為支持域半徑；ｄ為初始化粒子間隔。圖２初始粒子分布流體表面的支持域內(nèi)粒子分布如圖３所示。圖３中，直線為流體表面，直線上方為空氣，下方為流體域，大圓為支持域，小圓為支持域內(nèi)流體粒子。圖３流體表面的支持域內(nèi)粒子分布將選定....

圖３流體表面的支持域內(nèi)粒子分布

α２＝１２·４３πｈ３４３πｄ（）２３＝４ｈ３ｄ３（９）其中，ｈ為支持域半徑；ｄ為初始化粒子間隔。圖２初始粒子分布流體表面的支持域內(nèi)粒子分布如圖３所示。圖３中，直線為流體表面，直線上方為空氣，下方為流體域，大圓為支持域，小圓為支持域內(nèi)流體粒子。圖３流體表面的支持域內(nèi)粒子分布將選定....

本文編號(hào)：3943766