發(fā)布時(shí)間：2020-12-11 06:38

　　本文建立非粘性平面液膜噴射進(jìn)入不可壓縮軸向氣流中碎裂過程的非線性物理模型。推導(dǎo)得到非線性量綱一化的連續(xù)性控制方程、運(yùn)動(dòng)學(xué)和動(dòng)力學(xué)邊界條件,進(jìn)而推導(dǎo)出了二級(jí)波顯式復(fù)數(shù)型圓頻率和表面波振幅解表達(dá)式。首先,破解了Jazayeri（論文發(fā)表在國(guó)際流體力學(xué)頂級(jí)期刊-英國(guó)劍橋出版社《Journal of Fluid Mechanics》上）的表面波振幅的初始函數(shù);繼而推導(dǎo)出了Jazayeri反對(duì)稱波形的一級(jí)波微分方程及其解的表達(dá)式,與Jazayeri的推導(dǎo)結(jié)果完全相同;并將推導(dǎo)擴(kuò)展到正對(duì)稱波形。之后,建立了自己的時(shí)空模式（Absolute）初始函數(shù),并推導(dǎo)出了反對(duì)稱和正對(duì)稱波形的一級(jí)波微分方程及其解的表達(dá)式。進(jìn)一步,推導(dǎo)出了反對(duì)稱和正對(duì)稱波形的二級(jí)波微分方程及其解的表達(dá)式。繪制出了一級(jí)、二級(jí)波的波形圖,以及一級(jí)、二級(jí)波的疊加波形圖。結(jié)果表明:（1）由于雙曲余弦函數(shù)cosh的縱坐標(biāo)對(duì)稱性,Jazayeri的反對(duì)稱波形一級(jí)波表面波增長(zhǎng)率（?）的正負(fù)對(duì)數(shù)值計(jì)算結(jié)果沒有影響。我們的反對(duì)稱時(shí)空模式,當(dāng)（?）為正時(shí),表面波持續(xù)增長(zhǎng);當(dāng)（?）為負(fù)時(shí),表面波漸趨穩(wěn)定。（2）在輸入?yún)?shù)相同和液體粘度不高的條件下,非... 

【文章來源】：長(zhǎng)安大學(xué)陜西省 211工程院校 教育部直屬院校

【文章頁(yè)數(shù)】：161 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

三級(jí)表面波的波形疊加

31]建立的，并且將表面波劃分為三個(gè)不穩(wěn)定區(qū)。每一級(jí)的初始擾動(dòng)振幅各不相同；圖1.2所示為三級(jí)表面波的另一種疊加方式的示意圖，之所以提出這種疊加方式是基于對(duì)實(shí)際噴霧圖像的觀察結(jié)果[32]。二級(jí)表面波附著在一級(jí)表面波的波峰連接線之上，而三級(jí)表面波又附著在二級(jí)表面波的波峰連接線之上，簡(jiǎn)稱波峰疊加。圖1.1 三級(jí)表面波的波形疊加 圖1.2 三級(jí)表面波的波峰疊加研究射流穩(wěn)定性需要根據(jù)控制方程、運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件和動(dòng)力學(xué)邊界條件來推導(dǎo)。對(duì)于有粘性不可壓縮的液體噴射進(jìn)入無(wú)粘性可壓縮的氣體中的穩(wěn)定性研究，氣相和液

長(zhǎng)安大學(xué)碩士學(xué)位論文第二章 物理模型的建立平面液膜表面波的示意圖。考慮一個(gè)二維平面液膜，，沿液膜厚度方向?yàn)?y 軸，未經(jīng)擾動(dòng)的液膜表面位于 速 度 和 y - 方 向 速 度 的 基 流 值 分 別 為Pl onst.， 0lV 。 為上下氣液交界面表面波的相位差

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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[3]射流參數(shù)對(duì)加熱條件下液膜射流破碎不穩(wěn)定性的影響(1)——射流參數(shù)對(duì)液膜反對(duì)稱模式破碎的影響[J]. 杜青,丁寧,郗大光,楊延相.  內(nèi)燃機(jī)學(xué)報(bào). 2003(02)
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[5]加熱條件下液膜射流破碎尺度影響因素的研究[J]. 丁寧,杜青,郗大光,黃葉舟,王海.  內(nèi)燃機(jī)學(xué)報(bào). 2003(01)

碩士論文
[1]圓射流超臨界噴霧的穩(wěn)定性分析[D]. 曹汝恒.長(zhǎng)安大學(xué) 2017
[2]射流碎裂理論與實(shí)驗(yàn)的對(duì)比研究[D]. 邵超.長(zhǎng)安大學(xué) 2015
[3]靜止空氣環(huán)境中粘性液膜碎裂的試驗(yàn)研究[D]. 張秋霞.長(zhǎng)安大學(xué) 2008



本文編號(hào)：2910067