淺海中的目標(biāo)因?yàn)楹５缀秃Ｃ娴挠绊?其回波特性較之自由場發(fā)生了很大變化,使得淺海中的目標(biāo)探測和識(shí)別技術(shù)面臨嚴(yán)峻挑戰(zhàn),因此對(duì)淺海波導(dǎo)中目標(biāo)回波特性的研究日益受到廣泛關(guān)注。本文研究的是平行平面層波導(dǎo)中目標(biāo)的回波特性。 本文基于亥姆霍茲（Helmholtz）積分和克�；舴颍↘irchhoff）近似,推導(dǎo)出平行平面層波導(dǎo)中目標(biāo)的散射聲場的積分表達(dá)式。基于該積分表達(dá)式,分析了波導(dǎo)中的目標(biāo)回波的構(gòu)成:波導(dǎo)中的目標(biāo)回波是目標(biāo)在自由場中的回波以及聲源及其在上下界面的像形成的等效收發(fā)分（合）置系統(tǒng)接收的散射波的疊加。在此基礎(chǔ)上,利用最陡下降法推導(dǎo)出自由空間中光滑剛性表面在收發(fā)分（合）置時(shí)亮點(diǎn)位置和亮點(diǎn)幅值計(jì)算式。作為算例,計(jì)算了平行平面層波導(dǎo)中剛性橢球體目標(biāo)的回波:先確定等效收發(fā)分（合）置系統(tǒng)中目標(biāo)的亮點(diǎn)位置,再計(jì)算該亮點(diǎn)幅值;將亮點(diǎn)幅值分別乘上相應(yīng)的界面反射系數(shù),由亮點(diǎn)位置確定各散射波的相對(duì)時(shí)延,再將各散射波疊加,即可得到平行平面層波導(dǎo)中剛性橢球體目標(biāo)的回波。 實(shí)驗(yàn)?zāi)康脑谟诜治霾▽?dǎo)界面作用下目標(biāo)的回波結(jié)構(gòu)和回波強(qiáng)度,并驗(yàn)證了波導(dǎo)中目標(biāo)回波的理論分析的正確性。通過對(duì)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)的處理,得到平行... 

【文章頁數(shù)】：61 頁

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【文章目錄】：
摘要
ABSTRACT
第1章 緒論
    1.1 研究背景及意義
    1.2 國內(nèi)外波導(dǎo)中目標(biāo)回波特性研究現(xiàn)狀
    1.3 國內(nèi)外目標(biāo)回波特性建模研究概況
    1.4 論文研究內(nèi)容介紹
第2章 波導(dǎo)中目標(biāo)回波的理論基礎(chǔ)
    2.1 Helmholtz積分公式
    2.2 Kirchhoff近似
    2.3 目標(biāo)回波的亮點(diǎn)模型
    2.4 Kirchhoff近似計(jì)算平行平面層波導(dǎo)中目標(biāo)散射聲場
    2.5 最陡下降法計(jì)算光滑表面目標(biāo)的散射聲場
        2.5.1 自由空間中目標(biāo)散射聲場的積分表示
        2.5.2 最陡下降法計(jì)算收發(fā)合置時(shí)光滑表面目標(biāo)的散射聲場
        2.5.3 最陡下降法計(jì)算收發(fā)分置時(shí)光滑表面目標(biāo)的散射聲場
    2.6 本章小結(jié)
第3章 波導(dǎo)中目標(biāo)回波算例分析
    3.1 橢球亮點(diǎn)分布分析方法
    3.2 波導(dǎo)中目標(biāo)回波算例分析
    3.3 本章小結(jié)
第4章 實(shí)驗(yàn)及數(shù)據(jù)處理
    4.1 實(shí)驗(yàn)概況
    4.2 實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)處理及結(jié)果分析
    4.3 本章小結(jié)
結(jié)論
參考文獻(xiàn)
攻讀碩士學(xué)位期間發(fā)表的論文和取得的科研成果
致謝


【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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