【摘要】：目前常規(guī)的地震資料反演方法幾乎都是在時間域完成的,但隨著計算機技術(shù)的發(fā)展,地震資料深度偏移處理技術(shù)應(yīng)用越來越廣。深度偏移剖面比時間剖面能更好地刻畫地下復(fù)雜地質(zhì)構(gòu)造。在目前反演過程中,褶積模型因為其形式簡單,適用性強,因而被廣泛應(yīng)用。在時間域中,我們最常用的做法是用時間域的子波與時間域的反射系數(shù)進行褶積得到合成地震記錄。其中,時間域反射系數(shù)通常由深度域中的測井資料經(jīng)深時轉(zhuǎn)換后獲得的。在將深度域中的測井資料轉(zhuǎn)換到時間域的過程中,測井曲線在時間域被拉伸與壓縮的情況是不可避免的,這必然會造成反射系數(shù)的時移,從而引入誤差。同時,經(jīng)過時深轉(zhuǎn)換后的測井曲線可能會丟失其中許多重要的細(xì)節(jié)信息。由于深度域是不具備“線性時不變”的條件,故無法直接利用褶積模型。但我們可以通過一定的變換方法,將真深度轉(zhuǎn)換到常速度深度,用一種等效的常速度均勻介質(zhì)來代替復(fù)雜介質(zhì),從而在常速度深度下使用褶積模型。在常速度深度下獲得合成地震記錄后,根據(jù)變換關(guān)系進行反變換,我們就可以獲得真實深度所對應(yīng)的地震記錄了。在常速度深度下獲得合成地震記錄時,反射系數(shù)可以直接由測井資料獲得,因此如何準(zhǔn)確提取深度域子波是一個關(guān)鍵問題。本文提出一種C矩陣形式的褶積模型,可以減少計算時間和計算空間的開銷。同時提出利用基于斐波那契數(shù)列的優(yōu)化算法來確定最優(yōu)子波采樣點數(shù)。在此基礎(chǔ)上提出了嶺回歸和基于Gibbs抽樣算法的兩種深度域地震子波提取方法。通過模型正演和對實際資料的地震子波提取,結(jié)果表明兩種方法均可有效地用于深度域地震子波提取。
【學(xué)位授予單位】：成都理工大學(xué)
【學(xué)位級別】：碩士
【學(xué)位授予年份】：2018
【分類號】：P631.4
【圖文】：

深度域地震子波的波形也會發(fā)生較大的變化。下面通過一個簡單的三層地質(zhì)模型來展示均勻介質(zhì)與層狀介質(zhì)的深度域地震子波。圖 2-1 是一個簡單的三層地質(zhì)模型，深度采樣間隔是 1 米，橫坐標(biāo)為模型寬度，縱坐標(biāo)為深度，單位是米。第一層層速度為 1800m/s，層厚為 50m。第二層速度為3000m/s，左半部層厚為50m，右半部層厚為15m。第三層層速度為4500m/s，左半部層厚為 50m

圖2-2層狀介質(zhì)中的深度域地震子波

【參考文獻】

相關(guān)期刊論文 前10條

1 郝曉紅;晏玉環(huán);;深度域地震資料解釋探討[J];海洋石油;2014年02期

2 黃文鋒;李宏兵;姚逢昌;李國平;張佳佳;;子波拉伸校正[J];地球物理學(xué)進展;2011年05期

3 崔慶輝;芮擁軍;尚新民;付萍;江明川;;混合相位地震子波提取及應(yīng)用[J];石油物探;2011年05期

4 孫學(xué)凱;馮世民;;地震反演系統(tǒng)中的子波提取方法[J];物探化探計算技術(shù);2010年02期

5 胡中平;林伯香;薛詩桂;;深度域子波分析及褶積研究[J];石油地球物理勘探;2009年S1期

6 高少武;趙波;賀振華;馬玉寧;;地震子波提取方法研究進展[J];地球物理學(xué)進展;2009年04期

7 楊培杰;印興耀;;地震子波提取方法綜述[J];石油地球物理勘探;2008年01期

8 彭才;朱仕軍;黃中玉;孫建庫;;基于動態(tài)褶積模型的動態(tài)子波估計[J];石油物探;2007年04期

9 楊森林;高靜懷;;一種地震子波峰值頻率的估計方法[J];西安交通大學(xué)學(xué)報;2007年06期

10 張廣智;印興耀;劉洪;;地震子波外推方法研究[J];中國石油大學(xué)學(xué)報(自然科學(xué)版);2007年01期

相關(guān)博士學(xué)位論文 前1條

1 楊培杰;地震子波盲提取與非線性反演[D];中國石油大學(xué);2008年

本文編號：2727518