發(fā)布時(shí)間：2020-04-05 18:46

【摘要】：裂縫預(yù)測(cè)技術(shù)伴隨著油氣勘探的不斷深化,深受廣大油氣科研工作者的青睞。裂縫預(yù)測(cè)技術(shù)可分為疊前、疊后裂縫預(yù)測(cè)技術(shù)兩大類�；趯挿轿唤堑卣饠�(shù)據(jù)的疊前裂縫預(yù)測(cè)和疊后裂縫預(yù)測(cè)理論成熟,廣泛應(yīng)用,發(fā)展迅猛。在實(shí)際的油氣勘探中,為了節(jié)省成本和適應(yīng)實(shí)際的采集環(huán)境,通常會(huì)采集到窄方位角的地震數(shù)據(jù)。針對(duì)窄方位角地震數(shù)據(jù),常規(guī)的基于分方位角的疊前裂縫預(yù)測(cè)方法不再適用,是因?yàn)檎轿唤窍聼o(wú)法實(shí)現(xiàn)橢圓擬合。而目前針對(duì)窄方位疊前裂縫預(yù)測(cè)的方法技術(shù)相對(duì)不成熟,沒(méi)有完整的技術(shù)體系,裂縫預(yù)測(cè)難度大。針對(duì)窄方位三維疊前地震數(shù)據(jù),本文通過(guò)理論分析、裂縫介質(zhì)的AVO特征剖析及研究區(qū)典型模型AVO特征驗(yàn)證,發(fā)現(xiàn)地震波在裂縫介質(zhì)與各向同性介質(zhì)中傳播時(shí)存在的一定的AVO差異效應(yīng),特別是在窄方位角的情況下也出會(huì)現(xiàn)一定的差異。在不同裂縫密度下,窄方位角下的AVO也有著相似的結(jié)果。因此借助于不同介質(zhì)的AVO,對(duì)窄方位角地震數(shù)據(jù)進(jìn)行裂縫預(yù)測(cè)是可行的。依據(jù)該理論基礎(chǔ)本文提出了窄方位三維疊前地震裂縫預(yù)測(cè)技術(shù)及其實(shí)現(xiàn)流程。關(guān)鍵步驟:首先采用“去噪-拉平-切除”的組合方法對(duì)道集進(jìn)行優(yōu)化處理,針對(duì)不同的道集品質(zhì)可以進(jìn)行適當(dāng)?shù)脑鰷p;然后基于巖石物理分析和測(cè)井資料統(tǒng)計(jì),建立區(qū)域背景模型AVO,同時(shí)擬合實(shí)際地震AVO(歸一化),統(tǒng)計(jì)計(jì)算目標(biāo)層段內(nèi)各道各時(shí)間點(diǎn)兩者間差異的標(biāo)準(zhǔn)差,并以該值作為此道該時(shí)間點(diǎn)裂縫密度的指示參數(shù),循環(huán)得到整個(gè)數(shù)據(jù)體的值,實(shí)現(xiàn)裂縫密度的預(yù)測(cè)�？紤]到窄方位疊前裂縫預(yù)測(cè)方法僅反映裂縫發(fā)育密度,對(duì)于預(yù)測(cè)裂縫發(fā)育的方向,本文選取疊后地震裂縫預(yù)測(cè)技術(shù),并介紹了相關(guān)的方法理論。應(yīng)用窄方位疊前裂縫預(yù)測(cè)技術(shù)和疊后裂縫預(yù)測(cè)方法實(shí)現(xiàn)對(duì)渤海某區(qū)花崗巖潛山的裂縫密度和方向地有效預(yù)測(cè),預(yù)測(cè)結(jié)果與工區(qū)實(shí)鉆井顯示結(jié)果基本吻合,平面上裂縫展布及發(fā)育部位與區(qū)域地質(zhì)背景吻合。綜上表明窄方位三維疊前裂縫預(yù)測(cè)方法是有效的,且結(jié)合疊后預(yù)測(cè)方法形成完整的適合窄方位疊前地震裂縫預(yù)測(cè)的綜合技術(shù)。
【圖文】：

6（b）寬方位疊前地震剖面圖 2-2 窄、寬方位角疊前地震剖面有關(guān)基本概念縫可以從不同方向來(lái)描述，，通常儲(chǔ)層裂縫被定義為因不同構(gòu)造用在巖石里形成的無(wú)顯著位移的面狀不連續(xù)體（穆龍新 等，2（包括巖性、區(qū)域應(yīng)力場(chǎng)、局部構(gòu)造等）多種多樣。裂縫按不表 2-1 所示的類型。反映裂縫的參數(shù)眾多，其中最主要的是裂縫向。裂縫兩側(cè)間距是裂縫張開度；裂縫的空間延伸方向被定義為劃分為體、面、線密度，因?qū)嶋H地層中裂縫不可能呈現(xiàn)空間均此裂縫預(yù)測(cè)方法得到的結(jié)果可認(rèn)為是反映裂縫密度明顯增強(qiáng)的

圖 2-3 縱波入射時(shí)的反射和透射 波：1 1 1φ = A exp( jw[ t ( x sin α +z cos α) / Vp]) 波：2 2 1φ = A exp( jw[ t ( x sin α z cos α) / Vp]) 波：3 3 1 1 1ψ = A exp( jw[ t ( x sin β z cos β) / Vs]) 波：4 4 2 2 2φ = A exp( jw[ t ( x sin α +z cos α) / Vp]) 波：5 5 2 2 2ψ = A exp( jw[ t ( x sin β +z cos β) / Vs])、A3、A4、A5分別代表入射縱波、反射縱橫在介質(zhì)中的傳播遵循斯奈爾定律，據(jù)此有2 1 21 2 1 2sinsin sin sinPVp Vp Vs Vsαα β β= = = =射線參數(shù)。當(dāng)縱波入射到彈性界面時(shí)，上層生的透射縱橫波，此 5 種波位于彈性界面上續(xù)有：1 0 2 0| |z zu u= ==， 1 0 2 0| |z zw w= ==
【學(xué)位授予單位】：成都理工大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】：碩士
【學(xué)位授予年份】：2018
【分類號(hào)】：P631.4

【參考文獻(xiàn)】

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本文編號(hào)：2615390