為了獲得具有超窄波長(zhǎng)間隔的穩(wěn)定多波長(zhǎng)輸出,設(shè)計(jì)并實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證了一種基于非線性偏振旋轉(zhuǎn)(NPR)效應(yīng)及NOLM的多波長(zhǎng)SOA光纖激光器。利用SOA的NPR效應(yīng),將SOA與其他偏振器件組合引起強(qiáng)度相關(guān)損耗(IDL)效應(yīng),從而抑制SOA均勻加寬線寬內(nèi)的模式競(jìng)爭(zhēng),實(shí)現(xiàn)穩(wěn)定的多波長(zhǎng)輸出。Lyot-sagnac濾波器作為波長(zhǎng)選擇器件,選用71 m長(zhǎng)保偏光纖(PMF)得到超窄波長(zhǎng)間隔。另外NOLM作為功率均衡器進(jìn)一步抑制了模式競(jìng)爭(zhēng)效應(yīng)并且實(shí)現(xiàn)了功率均衡,提高了邊模抑制比(SMSR)。通過調(diào)節(jié)偏振控制器(PCs),最終在室溫下實(shí)現(xiàn)了穩(wěn)定且功率均衡的多波長(zhǎng)輸出,10 dB帶寬內(nèi)輸出的波長(zhǎng)數(shù)量為184,波長(zhǎng)間隔為0.08 nm,SMSR高達(dá)22 dB。該激光器可作為DWDM光通信系統(tǒng)中的光源。

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【部分圖文】：

圖1基于SOA的NPR效應(yīng)的強(qiáng)度相關(guān)傳輸曲線

入射到SOA中的任意偏振光可以分解為橫向電場(chǎng)(TE)和橫向磁場(chǎng)(TM)模式,由于SOA的非線性效應(yīng),TE和TM兩模式的增益不同,且TE的折射率不同于TM的折射率。因此,當(dāng)光波經(jīng)過SOA時(shí),其偏振態(tài)會(huì)發(fā)生變化,這就是SOA的非線性偏振旋轉(zhuǎn)(NPR)效應(yīng),不同強(qiáng)度的輸入光波其輸出....

圖2NOLM結(jié)構(gòu)示意圖

其中α是耦合器的耦合比,θ是PC引起的附加相位差,n2是SMF的非線性系數(shù),L是環(huán)路長(zhǎng)度,I是輸入光強(qiáng)度,λ是工作波長(zhǎng)。在此實(shí)驗(yàn)中,α=0.4,L=600m,λ=1550nm。不同下的強(qiáng)度相關(guān)反射曲線如圖3所示,從圖中可以看出通過改變可以實(shí)現(xiàn)反射率隨輸入光強(qiáng)的不斷增加而降低....

圖3不同θ的強(qiáng)度相關(guān)反射率曲線

圖2NOLM結(jié)構(gòu)示意圖2.3Lyot-sagnac濾波器的理論分析

圖4Lyot-sagnac濾波器結(jié)構(gòu)示意圖

其中,L為PMF的長(zhǎng)度,n為PMF快慢軸的折射率差,θ為PC的偏振旋轉(zhuǎn)角度,λ為入射波長(zhǎng),Lλ為波長(zhǎng)間隔。實(shí)驗(yàn)中所使用的PMF的1n為。通過波長(zhǎng)間隔公式可以看出PMF長(zhǎng)度與波長(zhǎng)間隔成反比,因此得到較小波長(zhǎng)間隔的輸出應(yīng)使用長(zhǎng)PMF。3實(shí)驗(yàn)結(jié)構(gòu)和結(jié)果分析

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