發(fā)布時間：2022-02-09 12:26

　　我們提出利用頻率為ω,3ω和強度較弱的2ω組成的三色圓偏振激光組合脈沖驅(qū)動氦原子能夠得到橢偏率較大的阿秒脈沖鏈的一種方法.通過強場近似方法,計算了氦原子在兩色和三色圓偏振激光組合脈沖驅(qū)動下發(fā)射高次諧波譜及其合成阿秒脈沖鏈,比較了氦原子（初態(tài)為s態(tài)）在這兩種情況下發(fā)射高次諧波譜的特點及其合成阿秒脈沖鏈橢偏率的大小,結(jié)果發(fā)現(xiàn),在反旋的兩色ω,3ω激光脈沖基礎(chǔ)上加入了頻率為2ω的第三色激光脈沖聯(lián)合作用到氦原子上,所得到的阿秒脈沖鏈的橢偏率相對于雙圓場情況下有所增加,通過調(diào)整ω,3ω激光的強度比,并且選擇適當(dāng)?shù)牡谌す獾膹姸?對初態(tài)為s態(tài)的原子,仍能夠得到具有較大橢偏率的阿秒脈沖鏈. 

【文章來源】：原子與分子物理學(xué)報. 2020,37(01)北大核心

【文章頁數(shù)】：7 頁

【部分圖文】：

圖1 兩色和三色圓偏振組合場驅(qū)動He原子發(fā)射的高次諧波

選擇不同頻率范圍的高次諧波合成阿秒脈沖鏈的電場分量

圖 2 選擇不同頻率范圍的高次諧波合成阿秒脈沖鏈的電場分量圖4 強度比為I1/I3=7/3時,不同2ω脈沖強度下的高次諧波合成的阿秒脈沖電場分量 (a)E2=0.0075 a.u. (b)E2=0.01 a.u. (c)E2=0.015 a.u. (d)E2=0.02 a.u.

【參考文獻】：
期刊論文
[1]氦原子在啁啾激光與中紅外組合場中產(chǎn)生的單個阿秒脈沖[J]. 管仲,李偉,王國利,周效信.  原子與分子物理學(xué)報. 2017(01)
[2]圓偏振激光附加太赫茲場作用下的高次諧波發(fā)射和孤立阿秒脈沖的產(chǎn)生[J]. 李娜娜,葛鑫磊,劉學(xué)深.  原子與分子物理學(xué)報. 2016(01)
[3]在雙色場中使用相干疊加態(tài)來提高高次諧波的發(fā)射[J]. 劉莎莎,苗向陽.  原子與分子物理學(xué)報. 2012(05)
[4]采用較長脈寬雙色場獲得孤立阿秒脈沖[J]. 陳高,張鳳東,楊玉軍.  原子與分子物理學(xué)報. 2010(03)



本文編號：3617004