全息人工阻抗表面對(duì)調(diào)控電磁波輻射特性的研究
發(fā)布時(shí)間:2022-01-14 01:23
本文通過(guò)研究全息人工阻抗表面的性質(zhì)與特點(diǎn),即全息人工阻抗表面對(duì)電磁波的調(diào)控作用,為電磁波的輻射尤其是極化方面的相關(guān)應(yīng)用進(jìn)一步打下基礎(chǔ)。在介紹全息人工阻抗表面的發(fā)展過(guò)程和國(guó)內(nèi)外研究現(xiàn)狀基礎(chǔ)上,結(jié)合若干人工阻抗調(diào)制表面的設(shè)計(jì)實(shí)例,指出全息阻抗表面的設(shè)計(jì)方法。并在總結(jié)全息人工阻抗表面的現(xiàn)存問(wèn)題及用于電磁領(lǐng)域的優(yōu)勢(shì)和不足基礎(chǔ)上,從三個(gè)層面探索了全息人工阻抗表面在電磁領(lǐng)域的潛在應(yīng)用性,同時(shí)研究了對(duì)電磁波的調(diào)控特性與作用規(guī)律,為全息人工阻抗表面用于無(wú)線通信等領(lǐng)域夯實(shí)基礎(chǔ)。首先,本文從光學(xué)全息理論出發(fā),探究了波束重構(gòu)的全息表面工作原理與實(shí)現(xiàn)方法。在此過(guò)程中,首次提出了基于“阻抗逼近”的重構(gòu)方法,避免了復(fù)雜的控制網(wǎng)絡(luò);通過(guò)改進(jìn)的阻抗調(diào)制方程,解決了主波束分裂問(wèn)題;基于重構(gòu)蘑菇狀高阻抗表面實(shí)現(xiàn)對(duì)旁瓣的調(diào)控,據(jù)此設(shè)計(jì)了一款可重構(gòu)俯仰角為-70°,-60°,-40°,0°,40°,60°和70°的太赫茲全息人工阻抗表面。此研究解決了現(xiàn)存全息人工阻抗表面的兩個(gè)缺陷:旁瓣問(wèn)題和控制網(wǎng)絡(luò)的復(fù)雜度,并論證了全息人工阻抗表面對(duì)電磁波的調(diào)控作用及用于電磁通信領(lǐng)域的優(yōu)勢(shì)。其次,為進(jìn)一步探索全息人工阻抗表面對(duì)電磁波的調(diào)控作...
【文章來(lái)源】:電子科技大學(xué)四川省 211工程院校 985工程院校 教育部直屬院校
【文章頁(yè)數(shù)】:86 頁(yè)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
蘑菇型高阻抗表面結(jié)構(gòu)示意圖[9]
第一章緒論5(c)圖1-4波束掃描全息人工阻抗表面[12]。(a)實(shí)物圖;(b)結(jié)構(gòu)示意圖;(c)方向圖(a)(b)(c)(d)圖1-5全息人工阻抗表面[13]。(a)示意圖;(b)張量單元;(c)張量表面;(d)張量方向圖2009年,A.M.Patel和A.Grbic在A.Oliner理論研究的基礎(chǔ)上,研制了一維正弦調(diào)制表面天線[14],如圖1-6所示。2011年,他們基于前期設(shè)計(jì)的一維正弦調(diào)制表面,為了更好地控制表面波的相位和輻射,對(duì)該表面的色散關(guān)系做了深入討論[15],進(jìn)而在10GHz俯仰角為30°時(shí)的增益達(dá)到了18.4dBi,相較于之前設(shè)計(jì)的14dBi有所提升。2014年,A.M.Patel和A.Grbic通過(guò)數(shù)據(jù)分析和理論推導(dǎo),得到了沿張量阻抗邊界條件上的群速與功率流表達(dá)式[16],從而為分析張量阻抗表面的
第一章緒論5(c)圖1-4波束掃描全息人工阻抗表面[12]。(a)實(shí)物圖;(b)結(jié)構(gòu)示意圖;(c)方向圖(a)(b)(c)(d)圖1-5全息人工阻抗表面[13]。(a)示意圖;(b)張量單元;(c)張量表面;(d)張量方向圖2009年,A.M.Patel和A.Grbic在A.Oliner理論研究的基礎(chǔ)上,研制了一維正弦調(diào)制表面天線[14],如圖1-6所示。2011年,他們基于前期設(shè)計(jì)的一維正弦調(diào)制表面,為了更好地控制表面波的相位和輻射,對(duì)該表面的色散關(guān)系做了深入討論[15],進(jìn)而在10GHz俯仰角為30°時(shí)的增益達(dá)到了18.4dBi,相較于之前設(shè)計(jì)的14dBi有所提升。2014年,A.M.Patel和A.Grbic通過(guò)數(shù)據(jù)分析和理論推導(dǎo),得到了沿張量阻抗邊界條件上的群速與功率流表達(dá)式[16],從而為分析張量阻抗表面的
【參考文獻(xiàn)】:
博士論文
[1]新型人工電磁表面的理論、設(shè)計(jì)及系統(tǒng)級(jí)應(yīng)用[D]. 李允博.東南大學(xué) 2016
碩士論文
[1]基于軌道角動(dòng)量復(fù)用的渦旋電磁波產(chǎn)生及傳輸研究[D]. 張宗堂.電子科技大學(xué) 2017
[2]共形圓極化全息天線技術(shù)研究[D]. 李江.中國(guó)工程物理研究院 2016
[3]全息張量阻抗調(diào)制表面天線研究[D]. 龍宇.電子科技大學(xué) 2015
[4]全息天線的研究與設(shè)計(jì)[D]. 張青青.西安電子科技大學(xué) 2014
[5]全息天線理論和技術(shù)研究[D]. 趙春生.西安電子科技大學(xué) 2013
[6]全息阻抗調(diào)制表面天線的分析與設(shè)計(jì)[D]. 張劍.電子科技大學(xué) 2012
[7]全息天線的理論和實(shí)驗(yàn)研究[D]. 莫瑞明.中國(guó)科學(xué)技術(shù)大學(xué) 2011
本文編號(hào):3587525
【文章來(lái)源】:電子科技大學(xué)四川省 211工程院校 985工程院校 教育部直屬院校
【文章頁(yè)數(shù)】:86 頁(yè)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
蘑菇型高阻抗表面結(jié)構(gòu)示意圖[9]
第一章緒論5(c)圖1-4波束掃描全息人工阻抗表面[12]。(a)實(shí)物圖;(b)結(jié)構(gòu)示意圖;(c)方向圖(a)(b)(c)(d)圖1-5全息人工阻抗表面[13]。(a)示意圖;(b)張量單元;(c)張量表面;(d)張量方向圖2009年,A.M.Patel和A.Grbic在A.Oliner理論研究的基礎(chǔ)上,研制了一維正弦調(diào)制表面天線[14],如圖1-6所示。2011年,他們基于前期設(shè)計(jì)的一維正弦調(diào)制表面,為了更好地控制表面波的相位和輻射,對(duì)該表面的色散關(guān)系做了深入討論[15],進(jìn)而在10GHz俯仰角為30°時(shí)的增益達(dá)到了18.4dBi,相較于之前設(shè)計(jì)的14dBi有所提升。2014年,A.M.Patel和A.Grbic通過(guò)數(shù)據(jù)分析和理論推導(dǎo),得到了沿張量阻抗邊界條件上的群速與功率流表達(dá)式[16],從而為分析張量阻抗表面的
第一章緒論5(c)圖1-4波束掃描全息人工阻抗表面[12]。(a)實(shí)物圖;(b)結(jié)構(gòu)示意圖;(c)方向圖(a)(b)(c)(d)圖1-5全息人工阻抗表面[13]。(a)示意圖;(b)張量單元;(c)張量表面;(d)張量方向圖2009年,A.M.Patel和A.Grbic在A.Oliner理論研究的基礎(chǔ)上,研制了一維正弦調(diào)制表面天線[14],如圖1-6所示。2011年,他們基于前期設(shè)計(jì)的一維正弦調(diào)制表面,為了更好地控制表面波的相位和輻射,對(duì)該表面的色散關(guān)系做了深入討論[15],進(jìn)而在10GHz俯仰角為30°時(shí)的增益達(dá)到了18.4dBi,相較于之前設(shè)計(jì)的14dBi有所提升。2014年,A.M.Patel和A.Grbic通過(guò)數(shù)據(jù)分析和理論推導(dǎo),得到了沿張量阻抗邊界條件上的群速與功率流表達(dá)式[16],從而為分析張量阻抗表面的
【參考文獻(xiàn)】:
博士論文
[1]新型人工電磁表面的理論、設(shè)計(jì)及系統(tǒng)級(jí)應(yīng)用[D]. 李允博.東南大學(xué) 2016
碩士論文
[1]基于軌道角動(dòng)量復(fù)用的渦旋電磁波產(chǎn)生及傳輸研究[D]. 張宗堂.電子科技大學(xué) 2017
[2]共形圓極化全息天線技術(shù)研究[D]. 李江.中國(guó)工程物理研究院 2016
[3]全息張量阻抗調(diào)制表面天線研究[D]. 龍宇.電子科技大學(xué) 2015
[4]全息天線的研究與設(shè)計(jì)[D]. 張青青.西安電子科技大學(xué) 2014
[5]全息天線理論和技術(shù)研究[D]. 趙春生.西安電子科技大學(xué) 2013
[6]全息阻抗調(diào)制表面天線的分析與設(shè)計(jì)[D]. 張劍.電子科技大學(xué) 2012
[7]全息天線的理論和實(shí)驗(yàn)研究[D]. 莫瑞明.中國(guó)科學(xué)技術(shù)大學(xué) 2011
本文編號(hào):3587525
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