為了研究快放電直線型變壓器驅(qū)動(dòng)源（FLTD）內(nèi)置觸發(fā)方式下觸發(fā)脈沖的波形參數(shù)及其影響因素,利用有限積分法（FIT）仿真軟件,建立單級(jí)FLTD場(chǎng)路仿真模型,獲得了到達(dá)各主支路開關(guān)的觸發(fā)脈沖參數(shù)及其影響因素,并在1MA FLTD實(shí)驗(yàn)平臺(tái)上進(jìn)行了驗(yàn)證。仿真結(jié)果表明:內(nèi)置觸發(fā)方式下,觸發(fā)支路電感由100nH增大至350nH時(shí),觸發(fā)脈沖前沿由49.3ns增大至60.1ns;在觸發(fā)支路置地電阻小于200Ω時(shí),觸發(fā)脈沖幅值隨電阻增大而增大,在電阻高于200Ω后,置地電阻不影響觸發(fā)脈沖幅值;角向傳輸線特征阻抗在58.0～76.5Ω范圍變化時(shí)對(duì)觸發(fā)脈沖波形參數(shù)影響較小。 

【文章來源】：西安交通大學(xué)學(xué)報(bào). 2020,54(06)北大核心EICSCD

【文章頁數(shù)】：7 頁

【部分圖文】：

單級(jí)FLTD內(nèi)置觸發(fā)方式下感應(yīng)腔結(jié)構(gòu)示意圖

角向傳輸線與觸發(fā)金屬環(huán)結(jié)構(gòu)布局如圖2所示，角向傳輸線和觸發(fā)金屬環(huán)均由寬8mm、高4mm的矩形銅環(huán)制成，內(nèi)嵌在聚乙烯中間絕緣板中，中間絕緣板上下兩側(cè)均為電容器。為了精簡(jiǎn)模型，電容器結(jié)構(gòu)僅保留內(nèi)側(cè)金屬極板與絕緣外殼。觸發(fā)脈沖沿角向傳輸線、觸發(fā)金屬環(huán)與兩側(cè)電容器金屬極板構(gòu)成帶狀傳輸線傳輸，傳輸線介質(zhì)為中間絕緣板和電容器絕緣外殼。2.2.2 觸發(fā)支路和主支路等效電路

觸發(fā)支路等效電路如圖3所示，C1、C2為觸發(fā)支路電容，均為50nF,C1充正電，C2充負(fù)電，R為充電置地電阻，為2kΩ，S為觸發(fā)開關(guān)，L為回路電感，約160nH。主支路等效電路如圖4所示，R為觸發(fā)隔離電阻，為450Ω，L為隔離電阻寄生電感，約2μH,C為開關(guān)分布電容與主支路電容串聯(lián)等效電容，約3pF。

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
[1]快Z箍縮百太瓦級(jí)脈沖驅(qū)動(dòng)源概念設(shè)計(jì)的發(fā)展[J]. 孫鳳舉,邱愛慈,魏浩,姜曉峰,王志國(guó).  現(xiàn)代應(yīng)用物理. 2017(02)
[2]基于感應(yīng)腔支路和角向線LTD新型觸發(fā)技術(shù)[J]. 孫鳳舉,曾江濤,梁天學(xué),魏浩,姜曉峰,王志國(guó),尹佳輝,邱愛慈.  現(xiàn)代應(yīng)用物理. 2016(01)
[3]0.1 Hz 800 kA驅(qū)動(dòng)源模塊研制[J]. 梁川,周林,孫鳳舉,曾江濤,李名加,王真.  強(qiáng)激光與粒子束. 2016(01)
[4]中物院快脈沖直線型變壓器驅(qū)動(dòng)源技術(shù)研究進(jìn)展[J]. 陳林,王勐,鄒文康,周良驥,郭帆,謝衛(wèi)平.  高電壓技術(shù). 2015(06)

碩士論文
[1]時(shí)域有限積分技術(shù)的周期邊界理論及實(shí)現(xiàn)[D]. 馮波.東南大學(xué) 2015



本文編號(hào)：3220733