針對鋁鎵氮光陰極像增強(qiáng)器極限分辨力遠(yuǎn)小于同結(jié)構(gòu)類型砷化鎵光陰極像增強(qiáng)器極限分辨力的問題,基于紫外光激發(fā)熒光粉發(fā)光的特性,搭建了鋁鎵氮光陰極的紫外光傳輸特性評測裝置,對鋁鎵氮光陰極紫外光傳輸特性進(jìn)行了測量,并依據(jù)非衍射光學(xué)系統(tǒng)傳函方程推算了鋁鎵氮光陰極的紫外光學(xué)傳遞函數(shù);依據(jù)近貼聚焦系統(tǒng)調(diào)制傳遞函數(shù)方程,并基于制備的鋁鎵氮光陰極像增強(qiáng)器的分辨力測試數(shù)據(jù),推導(dǎo)了鋁鎵氮光陰極像增強(qiáng)器的前近貼聚焦系統(tǒng)調(diào)制傳遞函數(shù)方程;通過對比研究鋁鎵氮光陰極的紫外光調(diào)制傳遞函數(shù)方程和鋁鎵氮光陰極像增強(qiáng)管的前近貼聚焦系統(tǒng)調(diào)制傳遞函數(shù)方程對系統(tǒng)傳函影響的比例權(quán)重,提出紫外光在鋁鎵氮光陰極內(nèi)部傳輸時(shí)紫外光散射,以及紫外光激發(fā)載流子在鋁鎵氮激活層中的散射和發(fā)射電子散射均是造成鋁鎵氮光陰極像增強(qiáng)管極限分辨力低的因素,且紫外光激發(fā)載流子在鋁鎵氮激活層中的散射和發(fā)射電子散射是最主要的影響因素。 

【文章來源】：紅外技術(shù). 2020,42(08)北大核心CSCD

【文章頁數(shù)】：6 頁

【部分圖文】：

像增強(qiáng)管結(jié)構(gòu)示意圖

因在實(shí)際工藝中，兩種像增強(qiáng)管的差異僅為光陰極，其幾何參數(shù)中除了L1存在差異外，其余幾何參數(shù)均一致，因此表1中僅給出了L1有差異時(shí)的情況。但實(shí)際制備的Al Ga N光陰極像增強(qiáng)管，即使其第一近貼距離參數(shù)L1達(dá)到0.13 mm，像管的其他參數(shù)按照表1所述設(shè)定，制備像管的分辨力遠(yuǎn)低于61 lp/mm的計(jì)算值。表2為項(xiàng)目研制期間制備的部分像管分辨力測試值。

通過對比表1中按照砷化鎵光陰極像管分辨力模型計(jì)算鋁鎵氮光陰極像管得到的理論分辨力值與表2中鋁鎵氮光陰極像管實(shí)測分辨力值的數(shù)據(jù)可知，分辨力理論計(jì)算值近乎為實(shí)測值的2倍，Ga As光陰極微光像增強(qiáng)管的調(diào)制傳遞函數(shù)方程無法直接在Al Ga N光陰極像增強(qiáng)管中應(yīng)用。由于這兩種像增強(qiáng)管的差異僅為光陰極材料的差異，因此對于AlGaN光陰極像增強(qiáng)管分辨力特性研究時(shí)，可借鑒Ga As光陰極微光像增強(qiáng)管關(guān)于MTFMCP(f)、MTF2(f)、MTF屏(f)這3項(xiàng)數(shù)學(xué)方程，需要對MTF陰極(f)、MTF1(f)這兩項(xiàng)數(shù)學(xué)方程重新確定，即紫外光在AlGaN光陰極內(nèi)部傳輸?shù)纳⑸涮匦�，及紫外光激發(fā)載流子在AlGaN激活層的散射和發(fā)射電子散射需要重新進(jìn)行研究。2 紫外光在鋁鎵氮光陰極內(nèi)部散射特性研究

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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博士論文
[1]GaAs光電陰極及像增強(qiáng)器的分辨力研究[D]. 任玲.南京理工大學(xué) 2013



本文編號：3133064