在運(yùn)用高頻電磁算法計(jì)算目標(biāo)散射特性時(shí),散射場主要依賴于目標(biāo)表面電流,表面不連續(xù)處線電流和線磁流的影響常被忽略。當(dāng)目標(biāo)存在不連續(xù)特征時(shí),若僅計(jì)算面電流所產(chǎn)生的場,計(jì)算精度往往不夠。等效邊緣電磁流法（EEC）能計(jì)算棱邊繞射場,因而能夠?qū)ξ锢砉鈱W(xué)法的結(jié)果進(jìn)行修正,提高計(jì)算精度。EEC法計(jì)算時(shí)需要提取目標(biāo)的棱邊,本文對TDEEC算法及相關(guān)問題進(jìn)行了詳細(xì)的討論。論文的主要內(nèi)容如下:（1）詳細(xì)描述了理想導(dǎo)電劈散射場表達(dá)式,區(qū)分出幾何光學(xué)場分量和邊緣繞射場分量計(jì)算表達(dá)式。（2）給出了復(fù)雜目標(biāo)離散時(shí)二維網(wǎng)格及三維網(wǎng)格剖分的實(shí)現(xiàn)細(xì)節(jié)和關(guān)鍵參數(shù)設(shè)置。實(shí)現(xiàn)了基于商業(yè)軟件Hypermesh的復(fù)雜模型優(yōu)質(zhì)網(wǎng)格剖分。（3）提出了一種基于窮舉法的目標(biāo)棱邊數(shù)據(jù)提取方案,數(shù)值結(jié)果表明了該方法的準(zhǔn)確有效性。（4）研究了時(shí)域等效邊緣電磁流法表達(dá)式中奇異點(diǎn)的處理方法,采用過渡函數(shù)改進(jìn)原有計(jì)算方案,提高了算法的適應(yīng)性。 

【文章來源】：西安電子科技大學(xué)陜西省 211工程院校 教育部直屬院校

【文章頁數(shù)】：83 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

像散射線管示意圖

西安電子科技大學(xué)碩士學(xué)位論文緣、尖頂?shù)惹闆r時(shí)，會出現(xiàn)一定的邊界突變問面上時(shí)，只有當(dāng)iq < q時(shí)存在直射場，在sq < q時(shí)析，由于射線是沿直線傳播的，當(dāng)iq > q或q >為零，因此會發(fā)生入射邊界和反射邊界不連續(xù)，而且除了劈內(nèi)角范圍以外的其它地方均有大小光學(xué)理論不能說明這個(gè)現(xiàn)象。為了解決這個(gè)問，提出了幾何繞射方法。這種方法引入了繞射連續(xù)的地方，例如邊緣、尖頂?shù)取＠@射射線不僅明區(qū)入射到目標(biāo)的陰影區(qū)內(nèi)，改善了幾何光學(xué)射影邊界上的不連續(xù)性[27]。

第二章 幾何繞射基本理論從某種具有典型結(jié)構(gòu)的模型出發(fā)求出其總場的嚴(yán)格解中分離出繞射所產(chǎn)生的結(jié)果，之后從中分析得到繞射紐帶。通過科研工作者的研究，目前可以通過求解典型有半平面、無限長劈以及球體等[28]。若射線入射繞射射線的初始點(diǎn)就在入射射線與幾何體表面不連馬原理，射線的傳播路徑隨后將沿著相切點(diǎn)的兩側(cè)S 發(fā)出的射線入射到幾何體棱邊時(shí)經(jīng)過繞射點(diǎn) Q 到達(dá)尖頂?shù)囊粭l射線路徑，圖(c)是經(jīng)過圓柱表面的射線，勵(lì)起一條沿圓柱面?zhèn)鞑サ纳渚�， P 處所觀察到的是的源點(diǎn) S 經(jīng)過繞射點(diǎn) Q 到達(dá) P 的一條射線。下面根射場的具體情況。

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本文編號：2993315