為了應(yīng)對(duì)未來(lái)信息通訊對(duì)超大帶寬、超高容量的需求,通信設(shè)備和民用探測(cè)雷達(dá)逐漸向大帶寬的微波、毫米波波段拓展,電磁散射和輻射逐漸成為電大、超電大尺寸目標(biāo)的近場(chǎng)計(jì)算問(wèn)題。傳統(tǒng)的全波方法己不能滿足實(shí)際工程電磁計(jì)算的需要,目前高頻漸進(jìn)方法對(duì)解決這些問(wèn)題具有更大優(yōu)勢(shì)。本文主要研究高頻漸進(jìn)近似方法中的近場(chǎng)物理光學(xué)的線積分技術(shù)、近場(chǎng)彈跳射線法、近場(chǎng)截?cái)嗯刃н吘夒姶帕鞣ê突诮鼒?chǎng)電磁數(shù)據(jù)的深度學(xué)習(xí)方法。本文共分為八章。第一章為緒論部分,綜述了本文的研究背景和現(xiàn)狀,總結(jié)了本文的主要內(nèi)容,介紹了論文的結(jié)構(gòu)安排。第二章給出了頻域物理光學(xué)的近場(chǎng)線積分技術(shù),包括近場(chǎng)雙站場(chǎng)景與近場(chǎng)單站場(chǎng)景。第三章介紹了基于線性幅度平方相位近似的頻域物理光學(xué)近場(chǎng)駐相法,并給出數(shù)值算例驗(yàn)證。第四章介紹了時(shí)域物理光學(xué)的近場(chǎng)線積分技術(shù),推導(dǎo)出時(shí)域物理光學(xué)線積分表達(dá)式,并給出該表達(dá)式幾何光學(xué)分量與邊界波分量的物理機(jī)制解釋,給出數(shù)值算例驗(yàn)證結(jié)果。第五章詳細(xì)介紹了幾何光學(xué)方法,物理光學(xué)方法,近場(chǎng)彈跳射線法的基本原理與數(shù)值實(shí)現(xiàn),并將本文推導(dǎo)的線積分表達(dá)式應(yīng)用于彈跳射線法中。第六章介紹了劈繞射的解析解,并基于該解析解給出近場(chǎng)截?cái)嗯刃н吘夒姶帕鞅?.. 

【文章來(lái)源】：東南大學(xué)江蘇省 211工程院校 985工程院校 教育部直屬院校

【文章頁(yè)數(shù)】：180 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：博士

【部分圖文】：

自由空間中電磁源散射

第二章頻域物理光學(xué)的近場(chǎng)線積分技術(shù)是可以為給定Ｈｅｌｍｈｏｌｔｚ方程解的矢量勢(shì)ＶＴ（ｒ．ｒ＇）疊加量函數(shù)可以具有任何奇異點(diǎn)，所以Ｈｅｌｍｈｏｌｔｚ方程給定解定。??射理論均基于標(biāo)量光學(xué)場(chǎng)。１９６３年，Ｍａｒｃｈａｎｄ［ｔ：＿］將上述解決了無(wú)限大理想導(dǎo)電屏上的孔徑衍射問(wèn)題。Ｍａｒｃｈａｎｄ（ＬＳＶ）理論給出衍射屏后的邊緣衍射電磁場(chǎng)。如圖２．２分量可表示為沿衍射孔徑面積分的形式：??

東南大學(xué)博士學(xué)位論文但這樣的奇異積分需要更多的計(jì)算量，從而阻礙了該理論間的效果。上述奇異積分可通過(guò)可變線元剖分（奇異點(diǎn)附近，但這卻犧牲了計(jì)算效率。??研宄希望通過(guò)將衍射場(chǎng)的面積分表示為沿衍射邊緣的圍線積基于提高計(jì)算效率的目的，下面給出電磁場(chǎng)物理光學(xué)近似下慮任意形狀理想導(dǎo)電板兒其法矢記為６。復(fù)雜目標(biāo)的散射分計(jì)算后疊加求解。時(shí)諧因子仍假定為ｇｗ，觀察點(diǎn)尸°的空間除導(dǎo)電板Ａ外的任意位置，物理光學(xué)散射場(chǎng)可表Ｅｐｏ?（ｒ°）?＝?４?Ｖ?ｘ?Ｖ?ｘ?［?２ｈｘ?Ｈｌ?（ｒ７）?Ｇ?（ｒ０，ｒｒ）?ｄＳｊｋ?Ｊ?ａ??４上的積分點(diǎn)，旋度算子作用于觀察點(diǎn)ｒＧ，?Ｚ表示波阻射磁場(chǎng)。引入觀察點(diǎn)關(guān)于Ａ的鏡像點(diǎn)ｒ７，如圖２．３所示，

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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