散射是近代物理揭示物理現(xiàn)象的手段之一,(e,2e)反應(yīng)是散射中最簡(jiǎn)單的一種情況。隨著激光技術(shù)及相關(guān)學(xué)科的發(fā)展,激光場(chǎng)下的(e,2e)反應(yīng),無論在理論還是實(shí)踐上都具有重要意義。一個(gè)電子被電離,從而形成兩個(gè)出射電子的結(jié)果。這是一個(gè)典型的散射~([1])問題,也是原子分子物理學(xué)領(lǐng)域中,一個(gè)最基本的物理問題。量子系統(tǒng)所處的狀態(tài),因?yàn)榻y(tǒng)計(jì)物理的原因或則是量子力學(xué)自身的原因不能用一個(gè)態(tài)矢量來進(jìn)行描述。系統(tǒng)并不是處于一個(gè)固定的態(tài)中,而是有可能處在不同的態(tài)中,分別有相應(yīng)的概率,這種狀態(tài)無法用一個(gè)態(tài)矢量表示,稱為混合態(tài)。本論文研究的是激光場(chǎng)輔助下(e,2e)反應(yīng)問題~([2,3]),以氫原子作為靶粒子對(duì)比有無stark效應(yīng)時(shí),氫原子處于混合態(tài),三重微分散射截面的變化。對(duì)于三體問題,因?yàn)榧す鈭?chǎng)和剩余靶粒子對(duì)放出電子的庫倫作用,使得三體問題無法精確求解。若要完整的描述散射體系需要引入各種近似方法。本論文中采用Born近似等理論方法。在處理問題中,用Volkov波函數(shù)以及Coulmb-Volkov波函數(shù)描述激光場(chǎng)下入射電子、散射電子和放出電子的運(yùn)動(dòng)情況。散射體系的初態(tài)用入射電子波函數(shù)乘以靶原子波函數(shù)來描述,散射體系的末態(tài)用散射電子波函數(shù)乘放出電子表示,利用密度矩陣知識(shí)得到靶原子波函數(shù).在一級(jí)波恩近似下,利用球諧函數(shù),合流超幾何函數(shù)的積分形式~([4,5])計(jì)算出散射矩陣元以及三重微分散射截面下TDCS的表現(xiàn)形式,再用Mathemctic繪圖,得到激光場(chǎng)下有無Stark效應(yīng)時(shí)的微分散射截面。氫原子處于混合態(tài),當(dāng)不考慮Stark效應(yīng)時(shí),隨著散射角度,碰出電子能量的增大,binary峰值是降低的,隨著有效電荷數(shù)的增加,binary峰值是增大的。氫原子處于混合態(tài),當(dāng)考慮Stark效應(yīng)時(shí),隨著激光場(chǎng)強(qiáng)度,binary峰值增大,隨著散射角度,碰出電子能量的增加,binary峰值是降低的。
【學(xué)位單位】：遼寧大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】：碩士
【學(xué)位年份】：2018
【中圖分類】：TN24;O562
【部分圖文】：

A B A BA B A B A B A B B 行碰撞，碰撞過程中 A 和 B 內(nèi)部組成和A B C DnA B C C C12示為兩個(gè)發(fā)生碰撞的粒子， A 和B 則為粒變化后的新粒子，C,D 則表示 A,B 碰撞后發(fā)粒子。

第一章理論部分e)反應(yīng)2e)反應(yīng)原理應(yīng)[15]是碰撞類型反應(yīng)中的一種，具體反應(yīng)過程如下：12eAAeei 射電子，1e 散射電子，2e 碰出電子， A靶原子， A 靶離子為基態(tài)氫原子的散射體系中時(shí)，此種類型[16]反應(yīng)的具 111222eE, kH(1s)H1seE,keE,kiii 入射電子能量和動(dòng)量用 iiEk , 來表示、放出電子能量和動(dòng)射電子能量和動(dòng)量用來表示。其中能量和動(dòng)量是守恒的在2e)反應(yīng)過程的簡(jiǎn)單圖示：
【參考文獻(xiàn)】

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1 張程華,邱巍,辛俊麗,牛英煜,王曉偉,王京陽;電子碰撞下氫原子單離化反應(yīng)三重微分散射截面的計(jì)算[J];物理學(xué)報(bào);2003年10期

2 賈祥富,施啟存,陳長進(jìn),陳激,徐克尊;低能電子碰撞He~+(e,2e)反應(yīng)絕對(duì)三重微分截面的理論研究[J];物理學(xué)報(bào);1998年03期

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本文編號(hào)：2839737