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量子點輸運系統(tǒng)中電子的等待時間分布

發(fā)布時間:2020-08-28 20:56
   量子輸運涉及到納米級導(dǎo)體中平均電流和散粒噪聲的測量,在傳統(tǒng)的研究中,電荷漲落往往是在一個長的時間周期內(nèi)被研究,從平均電流中無法獲得電子的短時行為。為了描述介觀結(jié)構(gòu)中的短時物理性質(zhì),刻畫單電子的動力學(xué)性質(zhì),提出了電荷轉(zhuǎn)移的等待時間分布概念。本文基于緊束縛模型和散射理論分別對單量子點系統(tǒng)和T型雙量子點系統(tǒng)中電子的等待時間分布進(jìn)行了研究,討論了系統(tǒng)參數(shù)對等待時間分布的影響。主要內(nèi)容和結(jié)果如下:(1)研究了單能級量子點連接兩個導(dǎo)線時電子的等待時間分布。當(dāng)量子點能級與電極費米面對齊時,等待時間分布不依賴于偏壓。當(dāng)量子點能級偏離了費米面時,分布函數(shù)的峰值隨著偏壓的增加而增加,等待時間分布向短時方向移動。對于雙通道量子點系統(tǒng),零時等待時間分布不再為零,而且隨著量子點能級偏離費米面,零時等待時間分布概率降低。隨著溫度的降低等待時間分布的極大值向長時間方向移動,而且最大分布概率略有降低,但溫度的影響主要是在最大分布概率附近,對長時概率分布影響較小。(2)研究了T型雙量子點系統(tǒng)中電子的等待時間分布。由于電子可以通過兩條路徑從左電極到達(dá)右電極,結(jié)果當(dāng)點間耦合強度大于量子點與導(dǎo)線之間的耦合強度且偏壓(或溫度差)較低時,等待時間分布出現(xiàn)周期性的極小。隨著點間耦合強度降低和偏壓(溫度差)的增加,周期性的極小逐漸消失。這是由T型雙量子點系統(tǒng)兩個量子點之間的點間耦合提供了兩條輸運路徑造成的。
【學(xué)位單位】:山西大學(xué)
【學(xué)位級別】:碩士
【學(xué)位年份】:2018
【中圖分類】:O471.1
【部分圖文】:

單量子,設(shè)備


量子點結(jié)構(gòu)是一個涉及到自然科學(xué)中多種門類交叉的研究內(nèi)容,牽涉面較,因此制備量子點并開發(fā)其應(yīng)用受到了越來越多的科學(xué)家的格外重視。制備量的方法有很多種,主要可以總結(jié)為“自上而下”和“自下而上”并且包括將這圖 1.1(a)單量子點設(shè)備。(引自文獻(xiàn)[8])(b)雙量子點裝置的平面掃描圖。(引自文獻(xiàn)

示意圖,示意圖,周期場,原子場


1.8)式說明積分只依賴于相對位置n mR R 。由于U V 就是周期場減掉在點的原子場,如圖 1.2 所示,很明顯這個場仍是負(fù)值,因此在(1.8)式中出現(xiàn)了圖 1.2U V 示意圖。

等效電路圖,單電子晶體管,基本結(jié)構(gòu)


次進(jìn)入庫侖島中。很顯然,只有等到某個電子離開之后,島中才有可能再次進(jìn)入其它的電子,進(jìn)而能夠根據(jù)庫侖阻塞現(xiàn)象控制單電子逐個進(jìn)入和離開庫侖島區(qū),從而達(dá)到單電子隧穿過程。圖1.3(b)是將量子點應(yīng)用于庫侖島的單電子晶體管等效電路圖[11]。電阻和電容的并聯(lián)等效于勢壘。通過對單電子晶體管柵極電壓的控制,電子可以一個接一個地經(jīng)過通道中的量子點。而量子點由于單個電子的進(jìn)出會使得其能量狀態(tài)和靜電勢產(chǎn)生明顯的變化。所以,單電子晶體管只需要用很少的電子就能夠制備存儲器[10,12]以達(dá)到器件的存儲功能。與目前每個存儲元包含幾十萬個電子的傳統(tǒng)存儲器相比,利用單電子晶體管制圖 1.3 (a)單電子晶體管的基本結(jié)構(gòu)。 (b)單電子晶體管的等效電路。

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本文編號:2808150

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