近年來(lái),隨著納米技術(shù)的進(jìn)步以及人類對(duì)介觀世界的深入認(rèn)識(shí),作為晶體學(xué)一支的超晶格人工復(fù)合材料得到了廣泛關(guān)注,它是由兩種或兩種以上物理性質(zhì)和化學(xué)性質(zhì)不同的材料在空間周期性排列組成的,其晶體結(jié)構(gòu)與晶格尺寸可調(diào)節(jié),并能得到很多自然界晶體所沒(méi)有的物理性質(zhì),其中較為典型的如光子晶體與聲子晶體,分別對(duì)在其內(nèi)部傳播的光子和聲子有可控的調(diào)制作用,由于帶隙結(jié)構(gòu)的特性而使其在信息技術(shù)領(lǐng)域得到廣泛應(yīng)用。磁振子晶體（Magnonic Crystals）是在光子晶體、聲子晶體的啟發(fā)下發(fā)展起來(lái)的新型人工微結(jié)構(gòu)功能復(fù)合材料,由于在同頻率時(shí)自旋波的波長(zhǎng)更短,為設(shè)計(jì)集成化,小型化器件創(chuàng)造了有利條件。磁振子晶體由兩種或多種磁性材料組成,與光子晶體和聲子晶體對(duì)應(yīng),在磁振子晶體中傳播的自旋波也具有可調(diào)節(jié)的帶隙結(jié)構(gòu)。當(dāng)自旋波在磁振子晶體中傳播時(shí),帶隙范圍內(nèi)的自旋波無(wú)法通過(guò)整個(gè)復(fù)合系統(tǒng),自旋波帶隙的發(fā)現(xiàn)使得磁振子晶體在微波領(lǐng)域有了重要的應(yīng)用價(jià)值。近幾年,對(duì)常規(guī)的磁振子晶體已經(jīng)有大量研究報(bào)道,組成常規(guī)磁振子晶體的不同磁性材料有明確的分界線和各自的磁參數(shù),而磁參數(shù)的空間分布發(fā)生連續(xù)變化的情況還未考慮。但由于材料的加工水平和老化情況,實(shí)... 

【文章來(lái)源】：內(nèi)蒙古師范大學(xué)內(nèi)蒙古自治區(qū)

【文章頁(yè)數(shù)】：54 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

一維函數(shù)磁振子晶體結(jié)構(gòu)示意圖

第 2 章 一維函數(shù)磁振子晶體的模型設(shè)計(jì)與理論推導(dǎo) 的參數(shù)函數(shù)形式，在本文中分為常規(guī)磁振子晶體與函數(shù)磁振振子晶體參數(shù)的空間分布函數(shù)是水平的直線，只在基底材料置變化改變。以自發(fā)磁化強(qiáng)度SM 為例如圖 2-2 所示。 子晶體參數(shù)的空間分布會(huì)隨空間位置變化而改變，參數(shù)的空晶體更為復(fù)雜，可以通過(guò)改變函數(shù)形式來(lái)改變材料的性質(zhì)。子晶體來(lái)分析兩種磁振子晶體的不同。 本文對(duì)比幾種函數(shù)晶體時(shí)，晶體的結(jié)構(gòu)都固定不變，只改變計(jì)算本征函數(shù)中的參數(shù)項(xiàng)時(shí)，需要分別計(jì)算幾種不同函數(shù)形

圖 2-2 常規(guī)磁振子晶體磁參數(shù)的空間分布模型圖 性函數(shù)磁振子晶體的參數(shù)推導(dǎo)是一種較為簡(jiǎn)單的模型，材料是一維層狀磁振子晶體，其間上的改變，中心材料為從材料中心向邊緣線性過(guò)渡的混數(shù)模型如圖 2-3。 Mxy

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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碩士論文
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本文編號(hào)：3512272