一維函數(shù)磁振子晶體的帶隙研究
發(fā)布時(shí)間:2021-11-22 18:59
近年來,隨著納米技術(shù)的進(jìn)步以及人類對(duì)介觀世界的深入認(rèn)識(shí),作為晶體學(xué)一支的超晶格人工復(fù)合材料得到了廣泛關(guān)注,它是由兩種或兩種以上物理性質(zhì)和化學(xué)性質(zhì)不同的材料在空間周期性排列組成的,其晶體結(jié)構(gòu)與晶格尺寸可調(diào)節(jié),并能得到很多自然界晶體所沒有的物理性質(zhì),其中較為典型的如光子晶體與聲子晶體,分別對(duì)在其內(nèi)部傳播的光子和聲子有可控的調(diào)制作用,由于帶隙結(jié)構(gòu)的特性而使其在信息技術(shù)領(lǐng)域得到廣泛應(yīng)用。磁振子晶體(Magnonic Crystals)是在光子晶體、聲子晶體的啟發(fā)下發(fā)展起來的新型人工微結(jié)構(gòu)功能復(fù)合材料,由于在同頻率時(shí)自旋波的波長(zhǎng)更短,為設(shè)計(jì)集成化,小型化器件創(chuàng)造了有利條件。磁振子晶體由兩種或多種磁性材料組成,與光子晶體和聲子晶體對(duì)應(yīng),在磁振子晶體中傳播的自旋波也具有可調(diào)節(jié)的帶隙結(jié)構(gòu)。當(dāng)自旋波在磁振子晶體中傳播時(shí),帶隙范圍內(nèi)的自旋波無法通過整個(gè)復(fù)合系統(tǒng),自旋波帶隙的發(fā)現(xiàn)使得磁振子晶體在微波領(lǐng)域有了重要的應(yīng)用價(jià)值。近幾年,對(duì)常規(guī)的磁振子晶體已經(jīng)有大量研究報(bào)道,組成常規(guī)磁振子晶體的不同磁性材料有明確的分界線和各自的磁參數(shù),而磁參數(shù)的空間分布發(fā)生連續(xù)變化的情況還未考慮。但由于材料的加工水平和老化情況,實(shí)...
【文章來源】:內(nèi)蒙古師范大學(xué)內(nèi)蒙古自治區(qū)
【文章頁數(shù)】:54 頁
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
一維函數(shù)磁振子晶體結(jié)構(gòu)示意圖
第 2 章 一維函數(shù)磁振子晶體的模型設(shè)計(jì)與理論推導(dǎo) 的參數(shù)函數(shù)形式,在本文中分為常規(guī)磁振子晶體與函數(shù)磁振振子晶體參數(shù)的空間分布函數(shù)是水平的直線,只在基底材料置變化改變。以自發(fā)磁化強(qiáng)度SM 為例如圖 2-2 所示。 子晶體參數(shù)的空間分布會(huì)隨空間位置變化而改變,參數(shù)的空晶體更為復(fù)雜,可以通過改變函數(shù)形式來改變材料的性質(zhì)。子晶體來分析兩種磁振子晶體的不同。 本文對(duì)比幾種函數(shù)晶體時(shí),晶體的結(jié)構(gòu)都固定不變,只改變計(jì)算本征函數(shù)中的參數(shù)項(xiàng)時(shí),需要分別計(jì)算幾種不同函數(shù)形
圖 2-2 常規(guī)磁振子晶體磁參數(shù)的空間分布模型圖 性函數(shù)磁振子晶體的參數(shù)推導(dǎo)是一種較為簡(jiǎn)單的模型,材料是一維層狀磁振子晶體,其間上的改變,中心材料為從材料中心向邊緣線性過渡的混數(shù)模型如圖 2-3。 Mxy
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]基于一維光子晶體的角度選擇吸波體[J]. 陸亞東,張先濤. 光通信研究. 2016(06)
[2]二維復(fù)式晶格磁振子晶體的帶隙結(jié)構(gòu)[J]. 劉艷玲,劉文靜,包佳美,曹永軍. 物理學(xué)報(bào). 2016(15)
[3]二維函數(shù)光子晶體[J]. 肖利,雷天宇,梁禺,趙敏,劉慧,張斯淇,李宏,馬季,吳向堯. 物理學(xué)報(bào). 2016(13)
[4]旋轉(zhuǎn)方柱散射體對(duì)二維磁振子晶體薄板帶結(jié)構(gòu)的影響[J]. 劉文靜,劉艷玲,黃瑛,曹永軍. 內(nèi)蒙古師范大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)漢文版). 2016(02)
[5]鐵鎳合金磁屏蔽薄膜的制備及性能[J]. 孟超,王群,施楣梧. 安全與電磁兼容. 2015(04)
[6]二維二組元磁振子晶體薄板帶結(jié)構(gòu)的計(jì)算[J]. 黃瑛,劉文靜,曹永軍. 河北師范大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版). 2015(03)
[7]新型線性函數(shù)光子晶體的光子二極管[J]. 張斯淇,吳向堯,劉曉靜,巴諾,王婧,李宏,馬季,董赫,陳萬金,尹新國(guó),郭義慶. 吉林大學(xué)學(xué)報(bào)(理學(xué)版). 2013(05)
[8]一維函數(shù)光子晶體的研究[J]. 王光懷,王清才,吳向堯,張斯淇,王婧,劉曉靜,巴諾,高海欣,郭義慶. 物理學(xué)報(bào). 2012(13)
[9]電沉積鐵鎳合金薄膜及其結(jié)構(gòu)與磁性能的研究[J]. 楊鋒,周少雄,朱弢,朱熠,孫永紅. 表面技術(shù). 2012(02)
[10]一維函數(shù)光子晶體的禁帶特性理論[J]. 王清才,王巖,王光懷. 吉首大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版). 2012(01)
碩士論文
[1]超薄坡莫合金薄膜各向異性磁電阻研究[D]. 何建方.山東師范大學(xué) 2012
本文編號(hào):3512272
【文章來源】:內(nèi)蒙古師范大學(xué)內(nèi)蒙古自治區(qū)
【文章頁數(shù)】:54 頁
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
一維函數(shù)磁振子晶體結(jié)構(gòu)示意圖
第 2 章 一維函數(shù)磁振子晶體的模型設(shè)計(jì)與理論推導(dǎo) 的參數(shù)函數(shù)形式,在本文中分為常規(guī)磁振子晶體與函數(shù)磁振振子晶體參數(shù)的空間分布函數(shù)是水平的直線,只在基底材料置變化改變。以自發(fā)磁化強(qiáng)度SM 為例如圖 2-2 所示。 子晶體參數(shù)的空間分布會(huì)隨空間位置變化而改變,參數(shù)的空晶體更為復(fù)雜,可以通過改變函數(shù)形式來改變材料的性質(zhì)。子晶體來分析兩種磁振子晶體的不同。 本文對(duì)比幾種函數(shù)晶體時(shí),晶體的結(jié)構(gòu)都固定不變,只改變計(jì)算本征函數(shù)中的參數(shù)項(xiàng)時(shí),需要分別計(jì)算幾種不同函數(shù)形
圖 2-2 常規(guī)磁振子晶體磁參數(shù)的空間分布模型圖 性函數(shù)磁振子晶體的參數(shù)推導(dǎo)是一種較為簡(jiǎn)單的模型,材料是一維層狀磁振子晶體,其間上的改變,中心材料為從材料中心向邊緣線性過渡的混數(shù)模型如圖 2-3。 Mxy
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]基于一維光子晶體的角度選擇吸波體[J]. 陸亞東,張先濤. 光通信研究. 2016(06)
[2]二維復(fù)式晶格磁振子晶體的帶隙結(jié)構(gòu)[J]. 劉艷玲,劉文靜,包佳美,曹永軍. 物理學(xué)報(bào). 2016(15)
[3]二維函數(shù)光子晶體[J]. 肖利,雷天宇,梁禺,趙敏,劉慧,張斯淇,李宏,馬季,吳向堯. 物理學(xué)報(bào). 2016(13)
[4]旋轉(zhuǎn)方柱散射體對(duì)二維磁振子晶體薄板帶結(jié)構(gòu)的影響[J]. 劉文靜,劉艷玲,黃瑛,曹永軍. 內(nèi)蒙古師范大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)漢文版). 2016(02)
[5]鐵鎳合金磁屏蔽薄膜的制備及性能[J]. 孟超,王群,施楣梧. 安全與電磁兼容. 2015(04)
[6]二維二組元磁振子晶體薄板帶結(jié)構(gòu)的計(jì)算[J]. 黃瑛,劉文靜,曹永軍. 河北師范大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版). 2015(03)
[7]新型線性函數(shù)光子晶體的光子二極管[J]. 張斯淇,吳向堯,劉曉靜,巴諾,王婧,李宏,馬季,董赫,陳萬金,尹新國(guó),郭義慶. 吉林大學(xué)學(xué)報(bào)(理學(xué)版). 2013(05)
[8]一維函數(shù)光子晶體的研究[J]. 王光懷,王清才,吳向堯,張斯淇,王婧,劉曉靜,巴諾,高海欣,郭義慶. 物理學(xué)報(bào). 2012(13)
[9]電沉積鐵鎳合金薄膜及其結(jié)構(gòu)與磁性能的研究[J]. 楊鋒,周少雄,朱弢,朱熠,孫永紅. 表面技術(shù). 2012(02)
[10]一維函數(shù)光子晶體的禁帶特性理論[J]. 王清才,王巖,王光懷. 吉首大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版). 2012(01)
碩士論文
[1]超薄坡莫合金薄膜各向異性磁電阻研究[D]. 何建方.山東師范大學(xué) 2012
本文編號(hào):3512272
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