Mg基和Pb基固溶體熱電性能的理論研究
發(fā)布時(shí)間:2021-10-16 23:42
熱電材料作為一種新型的能源材料,能夠不依靠其他的介質(zhì)實(shí)現(xiàn)熱能和電能的相互轉(zhuǎn)化,可以將熱能直接轉(zhuǎn)化為電能而備受關(guān)注。本文基于第一性原理和半經(jīng)典玻爾茲曼輸運(yùn)理論,系統(tǒng)研究了 Mg2GexSn1-x(x=0.25,0.5,0.75)和 PbSxTe1-x(x=0.25,0.5,0.75)無(wú)序固溶體的晶體結(jié)構(gòu)、電子結(jié)構(gòu)和熱電性能。主要結(jié)論如下:(1)基于特殊準(zhǔn)隨機(jī)結(jié)構(gòu)方法構(gòu)建了包含24個(gè)原子的Mg2GexSn1-x(x=0.25,0.5,0.75)無(wú)序固溶體結(jié)構(gòu),三種比例下的帶隙值為0.35 eV-0.44 eV,并在此基礎(chǔ)上研究了體系的電子結(jié)構(gòu)和熱電性質(zhì)。計(jì)算結(jié)果表明當(dāng)溫度為800K,載流子濃度為3.28×1019cm-3時(shí),n型Mg2Ge0.5Sn0.5由于具有較高的功率因子和較低的晶格熱導(dǎo)率,熱電優(yōu)值ZT可達(dá)2.45,具有較低的晶格熱導(dǎo)率的原因則主要是其具有較高的密度以及較低的光學(xué)模速度。(2)采用特殊準(zhǔn)隨機(jī)結(jié)構(gòu)方法構(gòu)建了包含32個(gè)原子的PbSxTe1-x(x=0.25,0.5,0.75)無(wú)序固溶體結(jié)構(gòu)。結(jié)果表明,PbSxTe1-x(x=0.25,0.5,0.75)的帶隙值隨著x的增大而...
【文章來(lái)源】:北京化工大學(xué)北京市 211工程院校 教育部直屬院校
【文章頁(yè)數(shù)】:78 頁(yè)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
圖1-2帕爾貼效應(yīng)示意圖??Fig?1-2?The?schematic?of?the?Peltier?effect.??
圖1-3熱電模塊及其工作原理??Fig?1?-3?Thermoelectric?module?and?its?working?principle.??圖1-3是半導(dǎo)體熱電材料器件進(jìn)行熱電轉(zhuǎn)換的基本原理示意圖。圖中為一個(gè)閉合??回路,回路中是具有溫度梯度的,一端為p型半導(dǎo)體,另一端為n型半導(dǎo)體,當(dāng)在p??型半導(dǎo)體和n型半導(dǎo)體之間加上熱源Q之后,會(huì)發(fā)生塞貝克效應(yīng),進(jìn)而會(huì)有電壓的產(chǎn)??生,形成一個(gè)完整的回路后會(huì)有功率的產(chǎn)生。此時(shí),如果將電壓加在另一端,形成完??整的回路,則會(huì)發(fā)生帕爾帖效應(yīng),會(huì)有溫差的產(chǎn)生。相應(yīng)的能量轉(zhuǎn)換效率可以用n來(lái)??表示,其定義式如1.7所示:??”釀?T2?[uzt)v\tjt2??4??
理論(Density?Functional?Theory,DFT)。在轉(zhuǎn)換為多電子體系的基礎(chǔ)上,如果一種體??系的原子數(shù)目較少,則可以采用Hartree-Fock方法近似處理。如果一種體系的原子數(shù)??目較多,則直接用DFT方法來(lái)處理,總流程如圖1-5所示。??復(fù)?多???單??雜?由?廠(chǎng)^?Hartree-Fock方法???^??多????粒??絕熱近似?——?子一?一?子??^?體?^???l?體??體?%?k?密度泛函理論?一I?&??系系系??圖1-5第一性原理計(jì)算方法中對(duì)多粒子體系的近似??Fig?1-5?Approximations?for?the?multiple-particle?systems?in?the??method?of?first-principles?calculation??1.5.2密度泛函理論??近幾十年以來(lái),對(duì)于周期性體系的處理方法,主要都是以密度泛函理論為基礎(chǔ)的??量子化模擬。在本節(jié)中,主要介紹關(guān)于DFT的基本概念。經(jīng)過(guò)多年的發(fā)展,DFT已??經(jīng)在很多領(lǐng)域發(fā)揮了作用,比如說(shuō)物理、化學(xué)、環(huán)境科學(xué)、生物科學(xué)、材料科學(xué)等。??由Hohenberg和Kohn于1964年提出的Hohenberg-Kohn第一定理和第二定理可??以將波函數(shù)取代為電子密度來(lái)作為基本變量,這兩種定理建立了密度泛函理論發(fā)展的??基礎(chǔ)。隨后又直接給出了?Hohenberg-Kohn方程[59],給出了切實(shí)可行的解決方法,如??下所示:??V2?+?F(z-)?+?(r)?+?Vxc?(r)?(r)?=?EiVi?(r).?(1.9)??上式中
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]Effects of Mn substitution on thermoelectric properties of CuIn1-xMnxTe2[J]. 羅鵬飛,游理,楊炯,邢娟娟,張繼業(yè),王晨陽(yáng),趙新洛,駱軍,張文清. Chinese Physics B. 2017(09)
本文編號(hào):3440713
【文章來(lái)源】:北京化工大學(xué)北京市 211工程院校 教育部直屬院校
【文章頁(yè)數(shù)】:78 頁(yè)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
圖1-2帕爾貼效應(yīng)示意圖??Fig?1-2?The?schematic?of?the?Peltier?effect.??
圖1-3熱電模塊及其工作原理??Fig?1?-3?Thermoelectric?module?and?its?working?principle.??圖1-3是半導(dǎo)體熱電材料器件進(jìn)行熱電轉(zhuǎn)換的基本原理示意圖。圖中為一個(gè)閉合??回路,回路中是具有溫度梯度的,一端為p型半導(dǎo)體,另一端為n型半導(dǎo)體,當(dāng)在p??型半導(dǎo)體和n型半導(dǎo)體之間加上熱源Q之后,會(huì)發(fā)生塞貝克效應(yīng),進(jìn)而會(huì)有電壓的產(chǎn)??生,形成一個(gè)完整的回路后會(huì)有功率的產(chǎn)生。此時(shí),如果將電壓加在另一端,形成完??整的回路,則會(huì)發(fā)生帕爾帖效應(yīng),會(huì)有溫差的產(chǎn)生。相應(yīng)的能量轉(zhuǎn)換效率可以用n來(lái)??表示,其定義式如1.7所示:??”釀?T2?[uzt)v\tjt2??4??
理論(Density?Functional?Theory,DFT)。在轉(zhuǎn)換為多電子體系的基礎(chǔ)上,如果一種體??系的原子數(shù)目較少,則可以采用Hartree-Fock方法近似處理。如果一種體系的原子數(shù)??目較多,則直接用DFT方法來(lái)處理,總流程如圖1-5所示。??復(fù)?多???單??雜?由?廠(chǎng)^?Hartree-Fock方法???^??多????粒??絕熱近似?——?子一?一?子??^?體?^???l?體??體?%?k?密度泛函理論?一I?&??系系系??圖1-5第一性原理計(jì)算方法中對(duì)多粒子體系的近似??Fig?1-5?Approximations?for?the?multiple-particle?systems?in?the??method?of?first-principles?calculation??1.5.2密度泛函理論??近幾十年以來(lái),對(duì)于周期性體系的處理方法,主要都是以密度泛函理論為基礎(chǔ)的??量子化模擬。在本節(jié)中,主要介紹關(guān)于DFT的基本概念。經(jīng)過(guò)多年的發(fā)展,DFT已??經(jīng)在很多領(lǐng)域發(fā)揮了作用,比如說(shuō)物理、化學(xué)、環(huán)境科學(xué)、生物科學(xué)、材料科學(xué)等。??由Hohenberg和Kohn于1964年提出的Hohenberg-Kohn第一定理和第二定理可??以將波函數(shù)取代為電子密度來(lái)作為基本變量,這兩種定理建立了密度泛函理論發(fā)展的??基礎(chǔ)。隨后又直接給出了?Hohenberg-Kohn方程[59],給出了切實(shí)可行的解決方法,如??下所示:??V2?+?F(z-)?+?(r)?+?Vxc?(r)?(r)?=?EiVi?(r).?(1.9)??上式中
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]Effects of Mn substitution on thermoelectric properties of CuIn1-xMnxTe2[J]. 羅鵬飛,游理,楊炯,邢娟娟,張繼業(yè),王晨陽(yáng),趙新洛,駱軍,張文清. Chinese Physics B. 2017(09)
本文編號(hào):3440713
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