相變對弛豫鐵電單晶電卡和壓電效應(yīng)的影響研究
發(fā)布時間:2021-09-02 06:02
準(zhǔn)同型相界(Morphotropic Phase Boundary,MPB)附近,鐵電材料相結(jié)構(gòu)處于亞穩(wěn)狀態(tài),因此在外加電場、溫度場、應(yīng)力場作用下可以展現(xiàn)出卓越的電卡效應(yīng)和機(jī)電性能。處于MPB附近的Pb(Mg1/3Nb2/3)O3-xPbTiO3(PMN-xPT)弛豫鐵電單晶因具有優(yōu)異的電卡效應(yīng)以及超大的電致應(yīng)變、超高的壓電常數(shù)而被人們大量研究。PMN-xPT體系在PT含量為30-36 mol%時形成MPB區(qū)域,在該區(qū)域內(nèi)存在菱方相(Rhmohedral,R)、單斜相(Monoclinic,M)、四方相(Tetragonal,T)或者正交相(Orthogonal,O)以及R-M和M-T或者M(jìn)-O相界。眾多相互影響的物理因數(shù)使得研究PMN-xPT單晶優(yōu)異性能的內(nèi)在物理機(jī)理異常困難。此外,在實際服役條件下,電場-溫度的多場作用會進(jìn)一步影響上述各種物理機(jī)制,使其微觀機(jī)制更為復(fù)雜。目前,關(guān)于哪種物理機(jī)制在電卡效應(yīng)和壓電效應(yīng)中起主導(dǎo)作用,學(xué)術(shù)界還存在爭議。因此,闡明電場-溫度多場耦合條件下各種物理機(jī)制對電卡效應(yīng)和壓電效應(yīng)的貢獻(xiàn),對鐵電材料理論研究和材料優(yōu)化設(shè)計至關(guān)重要。本論文通過研究電場-溫度多...
【文章來源】:北京科技大學(xué)北京市 211工程院校 教育部直屬院校
【文章頁數(shù)】:146 頁
【學(xué)位級別】:博士
【部分圖文】:
圖2-1?(a)鐵電體大的電滯回線;(b)鐵電體內(nèi)鐵電疇、疇壁的電場依賴性??
?北京科技大學(xué)博士學(xué)位論文???稱為反鐵電體的矯頑常而撤去電場時,誘導(dǎo)的鐵電相又可以回復(fù)到反鐵電??相,因此在反鐵電體中可以觀察到極化強(qiáng)度與電場強(qiáng)度之間的雙電滯回線現(xiàn)??象[24,31,32,35.38]。??(a)?Normal?FE?(b)?Relaxor?FE?(c)?Anti-FE??j一?Electric?field?^?aectric?field??圓議_??E=0?E=0?E=0??^圓??E=E?E=E?E=E??m?mm??圖2-2不同類型鐵電體的電滯回線和極化疇轉(zhuǎn)PI:?(a)普通鐵電體;(b)弛豫鐵電體;??(c)反鐵電體??2.1.2鐵電體的介電特性??鐵電晶體的鐵電性除了與電場強(qiáng)度有關(guān)之外,還具有強(qiáng)烈的溫度依賴性。??一般而言,隨著溫度升高,鐵電晶體的鐵電性降低。當(dāng)溫度超過某一個值時,??晶體的自發(fā)極化消失,鐵電相變?yōu)轫橂娤唷hF電相-順電相的臨界溫度被稱為??居里溫度(Te)。事實上,除了鐵電相-順電相之間的相變之外,很多鐵電材??料還存在不同結(jié)構(gòu)鐵電相之間的轉(zhuǎn)變。??介電臨界特性(介電反常)是鐵電體的一個重要特征。介電反,F(xiàn)象是??研宄鐵電體內(nèi)相變的重要依據(jù)。當(dāng)鐵電體處于單一相中,介電常數(shù)隨著溫度??的變化程非線性連續(xù)單調(diào)變化。而當(dāng)鐵電體中相結(jié)構(gòu)發(fā)生改變時,其介電常??數(shù)出現(xiàn)介電常數(shù)峰,即介電反常。普通鐵電體和弛豫鐵電體的介電行為有很????.?-5-??
?相變對弛豫鐵電單晶電卡和壓電效應(yīng)的影響研究???大的不同,如圖2-3所示[35]。??圖2-3?(a)為普通鐵電體典型的介電常數(shù)曲線。當(dāng)普通鐵電體所處的溫??度大于居里溫度時,鐵電體的相對介電常數(shù)與溫度關(guān)系為遵循居里-外斯??(Curie-Weiss)定律:??^r(0)-^(〇〇)?+?—(2-1)??1??式中&?(0)——低頻相對介電常數(shù)??£r?(〇〇)?光頻相對介電常數(shù)??C一一居里常量??T〇?居里-外斯溫度??一般而言鐵電體的光頻相對介電常數(shù)比低頻相對介電常數(shù)要小的多,且??與溫度基本無關(guān),通常可以忽略。所以Curie-Weiss定律可以變?yōu)椋??^(0)?=?—(2-2)??T ̄T0??對于具有一級相變的普通鐵電體,T〇<Tc;對于二級相變鐵電體,T〇?=?Tc。??Macroscopic?properties??Ferroelectrics?Reboxr?Ferroelectrics??(a)?I?丨??.Tj?|(b)???|?1?coHormU)?j?—一^??Frequency?increases?'—??卜?CWI^w?S.:?Does?not??L?\?f?P?C?s?Pp???samp<c〇f?Conlormto??X?l?r*r??^asuf^jg^bicfigld?r?Conform?to??I?\?2?3/^??\???—?SUtel??y?SWe3?State?2?No?LRFO,?wMe?polar?regions?P?elednc??/?Icng-range?ferroelectric?domain?(LRFD)?De
本文編號:3378456
【文章來源】:北京科技大學(xué)北京市 211工程院校 教育部直屬院校
【文章頁數(shù)】:146 頁
【學(xué)位級別】:博士
【部分圖文】:
圖2-1?(a)鐵電體大的電滯回線;(b)鐵電體內(nèi)鐵電疇、疇壁的電場依賴性??
?北京科技大學(xué)博士學(xué)位論文???稱為反鐵電體的矯頑常而撤去電場時,誘導(dǎo)的鐵電相又可以回復(fù)到反鐵電??相,因此在反鐵電體中可以觀察到極化強(qiáng)度與電場強(qiáng)度之間的雙電滯回線現(xiàn)??象[24,31,32,35.38]。??(a)?Normal?FE?(b)?Relaxor?FE?(c)?Anti-FE??j一?Electric?field?^?aectric?field??圓議_??E=0?E=0?E=0??^圓??E=E?E=E?E=E??m?mm??圖2-2不同類型鐵電體的電滯回線和極化疇轉(zhuǎn)PI:?(a)普通鐵電體;(b)弛豫鐵電體;??(c)反鐵電體??2.1.2鐵電體的介電特性??鐵電晶體的鐵電性除了與電場強(qiáng)度有關(guān)之外,還具有強(qiáng)烈的溫度依賴性。??一般而言,隨著溫度升高,鐵電晶體的鐵電性降低。當(dāng)溫度超過某一個值時,??晶體的自發(fā)極化消失,鐵電相變?yōu)轫橂娤唷hF電相-順電相的臨界溫度被稱為??居里溫度(Te)。事實上,除了鐵電相-順電相之間的相變之外,很多鐵電材??料還存在不同結(jié)構(gòu)鐵電相之間的轉(zhuǎn)變。??介電臨界特性(介電反常)是鐵電體的一個重要特征。介電反,F(xiàn)象是??研宄鐵電體內(nèi)相變的重要依據(jù)。當(dāng)鐵電體處于單一相中,介電常數(shù)隨著溫度??的變化程非線性連續(xù)單調(diào)變化。而當(dāng)鐵電體中相結(jié)構(gòu)發(fā)生改變時,其介電常??數(shù)出現(xiàn)介電常數(shù)峰,即介電反常。普通鐵電體和弛豫鐵電體的介電行為有很????.?-5-??
?相變對弛豫鐵電單晶電卡和壓電效應(yīng)的影響研究???大的不同,如圖2-3所示[35]。??圖2-3?(a)為普通鐵電體典型的介電常數(shù)曲線。當(dāng)普通鐵電體所處的溫??度大于居里溫度時,鐵電體的相對介電常數(shù)與溫度關(guān)系為遵循居里-外斯??(Curie-Weiss)定律:??^r(0)-^(〇〇)?+?—(2-1)??1??式中&?(0)——低頻相對介電常數(shù)??£r?(〇〇)?光頻相對介電常數(shù)??C一一居里常量??T〇?居里-外斯溫度??一般而言鐵電體的光頻相對介電常數(shù)比低頻相對介電常數(shù)要小的多,且??與溫度基本無關(guān),通常可以忽略。所以Curie-Weiss定律可以變?yōu)椋??^(0)?=?—(2-2)??T ̄T0??對于具有一級相變的普通鐵電體,T〇<Tc;對于二級相變鐵電體,T〇?=?Tc。??Macroscopic?properties??Ferroelectrics?Reboxr?Ferroelectrics??(a)?I?丨??.Tj?|(b)???|?1?coHormU)?j?—一^??Frequency?increases?'—??卜?CWI^w?S.:?Does?not??L?\?f?P?C?s?Pp???samp<c〇f?Conlormto??X?l?r*r??^asuf^jg^bicfigld?r?Conform?to??I?\?2?3/^??\???—?SUtel??y?SWe3?State?2?No?LRFO,?wMe?polar?regions?P?elednc??/?Icng-range?ferroelectric?domain?(LRFD)?De
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