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基于納米壓印和等離激元等效電路理論的亞波長(zhǎng)光學(xué)結(jié)構(gòu)研究

發(fā)布時(shí)間:2020-06-18 08:24
【摘要】:表面等離激元已成為納米光子學(xué)領(lǐng)域中的重要組成部分,主要有表面等離激元和局域表面等離激元兩種電磁波傳輸模式,電磁波與金屬納米結(jié)構(gòu)在一定條件下能發(fā)生表面等離激元共振的效應(yīng)。在微納器件的加工工藝中,由于納米壓印技術(shù)具有成本低、分辨率高和可復(fù)制性好等優(yōu)點(diǎn),納米壓印技術(shù)正不斷應(yīng)用于實(shí)際工業(yè)生產(chǎn)中。先進(jìn)的納米工藝使制備具有表面等離激元振特性的金屬納米結(jié)構(gòu)成為可能,可應(yīng)用于光學(xué)信息存儲(chǔ)、生物化學(xué)傳感、光電檢測(cè)等領(lǐng)域。本文利用納米壓印技術(shù)制備周期性金納米孔洞陣列結(jié)構(gòu),利用有限元法進(jìn)行數(shù)值模擬計(jì)算并分析周期性金納米孔洞陣列結(jié)構(gòu)的光學(xué)性質(zhì);利用有限元法和等離激元等效電路理論對(duì)周期性金屬-介質(zhì)-金屬亞波長(zhǎng)結(jié)構(gòu)進(jìn)行研究和拓展。主要工作內(nèi)容及結(jié)果如下:利用納米壓印技術(shù)對(duì)周期性金納米孔洞陣列結(jié)構(gòu)進(jìn)行研究,經(jīng)過納米壓印、等離子刻蝕以及蒸鍍金屬等一系列實(shí)驗(yàn)步驟制備周期性金納米孔洞陣列結(jié)構(gòu),同時(shí)利用有限元法建立電磁模擬仿真模型,計(jì)算周期性金納米孔洞陣列結(jié)構(gòu)的光學(xué)性質(zhì)和電磁場(chǎng)分布。由于入射光與周期性金納米孔洞陣列結(jié)構(gòu)產(chǎn)生表面等離激元效應(yīng),電磁波被束縛在金納米孔洞邊緣,在金納米孔洞邊緣電磁場(chǎng)強(qiáng)度最強(qiáng)。通過改變周期性金納米孔洞陣列結(jié)構(gòu)周圍介質(zhì)環(huán)境的折射率,可得到周期性金納米孔洞陣列結(jié)構(gòu)的反射率靈敏度。利用基于有限元法的COMSOL Multiphysics軟件對(duì)周期性金屬-介質(zhì)-金屬亞波長(zhǎng)結(jié)構(gòu)進(jìn)行電磁模擬仿真,并利用等離激元等效電路理論,結(jié)合對(duì)電阻R、電感L和電容C的數(shù)值計(jì)算諧振波長(zhǎng),當(dāng)諧振波長(zhǎng)發(fā)生偏移時(shí),在保持介質(zhì)層寬度不變時(shí)計(jì)算出對(duì)應(yīng)的相同介質(zhì)的厚度,并與電磁模擬計(jì)算結(jié)果進(jìn)行對(duì)比分析。對(duì)周期性金屬-介質(zhì)-金屬亞波長(zhǎng)結(jié)構(gòu)進(jìn)行拓展,在傳統(tǒng)濾波器的基礎(chǔ)上可以實(shí)現(xiàn)近紅外波段的超材料濾波器,并能構(gòu)建寬帶的完美吸收體。
【學(xué)位授予單位】:廈門大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【學(xué)位授予年份】:2018
【分類號(hào)】:TN011;TB383.1;O441
【圖文】:

表面等離激元,電磁場(chǎng),指數(shù)衰減,金屬


圖1-2金屬與介質(zhì)的表面等離激元波[14]⑻電子和電磁場(chǎng)分布;(b)電磁場(chǎng)指數(shù)衰減;(c)色逡逑散曲線逡逑圖1-2為金屬和介質(zhì)之間的交界面處所產(chǎn)生的表面等離激元波及其電磁場(chǎng)和逡逑表面電荷特性。如圖l-2(a)所示,在金屬和介質(zhì)的交界面處的金屬中的自由電子逡逑會(huì)發(fā)生移動(dòng),電場(chǎng)在交界面處產(chǎn)生增強(qiáng),磁場(chǎng)沿y軸方向。圖l-2(b)中,垂直于逡逑交界面的場(chǎng)分量隨著與交界面的距離變化而變化,在交界面處電磁場(chǎng)被束縛,形逡逑成場(chǎng)增強(qiáng)效應(yīng)。金屬層上面為介質(zhì)層,介質(zhì)一般為空氣或者玻璃,介質(zhì)中的電場(chǎng)逡逑衰減長(zhǎng)度知為入射光的半波長(zhǎng)量級(jí),金屬中的電場(chǎng)衰減長(zhǎng)度由金屬本身的趨膚逡逑深度決定。假設(shè)上部介質(zhì)的介電常數(shù)為&,下部區(qū)間金屬的介電常數(shù)為sm,,通逡逑過求解近似邊界條件下的Maxwell方程,可以得到SPPs的色散關(guān)系為:逡逑Kw邋=邋 ̄邐(1-24)逡逑c邋yj邋sd+em逡逑由公式(1-24)可見

示意圖,金屬納米顆粒,表面等離激元共振,局域


TffflX逡逑圖1-3金屬納米顆粒的局域表面等離激元共振[l9]逡逑如圖1-3所示為金屬球的局域表面等離激元共振的示意圖,當(dāng)光入射至球形逡逑金屬納米顆粒時(shí),金屬中的自由電子會(huì)形成集體振蕩,金屬納米粒子的局域等離逡逑激元共振,金屬納米顆粒表面附近的電場(chǎng)強(qiáng)度會(huì)大大增強(qiáng),電場(chǎng)在金屬納米顆粒逡逑表面上最大,隨著距離增加,電場(chǎng)強(qiáng)度會(huì)迅速減小,在諧振頻率點(diǎn)處對(duì)電磁波的逡逑形成極大的束縛,從而導(dǎo)致電場(chǎng)增強(qiáng)。逡逑金屬納米顆粒有規(guī)律地排列聚集在一起時(shí)構(gòu)成金屬納米顆粒周期結(jié)構(gòu),局域逡逑表面等離激元發(fā)生共振耦合現(xiàn)象,電磁波被耦合在金屬周期結(jié)構(gòu)中。局域表面等逡逑離激元共振頻率與金屬顆粒的大小、形狀和周圍介質(zhì)環(huán)境等因素相關(guān)[15],局域表逡逑面等離激元共振在光電檢測(cè)[16]、光學(xué)傳感器[17

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本文編號(hào):2718971

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