發(fā)布時(shí)間：2024-02-27 05:21

　　為探索平面尺寸對(duì)矩形截面高層建筑表面極值風(fēng)壓分布的影響,對(duì)長(zhǎng)寬比為1～9的建筑進(jìn)行了風(fēng)洞測(cè)壓試驗(yàn)及后續(xù)的脈動(dòng)風(fēng)壓極值分析,研究了正交風(fēng)向下不同長(zhǎng)寬比建筑各表面極值風(fēng)壓的分布特點(diǎn),并與我國(guó)荷載規(guī)范的計(jì)算值進(jìn)行了比較,探討了全風(fēng)向角下極值風(fēng)壓包絡(luò)值在各表面的分布狀況及隨平面尺寸的變化規(guī)律。結(jié)果表明,平面尺寸對(duì)背風(fēng)面和側(cè)風(fēng)面影響較顯著,總體而言較小長(zhǎng)寬比對(duì)極值負(fù)壓更為不利;我國(guó)荷載規(guī)范對(duì)側(cè)風(fēng)面和背風(fēng)面圍護(hù)結(jié)構(gòu)的風(fēng)壓取值存在諸多偏于不安全的情況。考慮全風(fēng)向最不利狀況的極值風(fēng)壓包絡(luò)值在墻面分布及隨不同平面尺寸變化上均呈現(xiàn)更簡(jiǎn)單的規(guī)律,直接基于包絡(luò)值分布提出的矩形建筑圍護(hù)結(jié)構(gòu)風(fēng)壓的取值方法,具有既簡(jiǎn)便又能更好反映實(shí)際風(fēng)壓分布及隨平面尺寸變化的特點(diǎn)。

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【部分圖文】：

圖3模型及風(fēng)洞試驗(yàn)照片

圖2模型測(cè)壓點(diǎn)布置平面圖及風(fēng)向定義2數(shù)據(jù)處理

圖4不同極值估計(jì)方法比較

圖4給出了用本文方法及文獻(xiàn)[14]峰值因子法(其中峰值因子恒取為3)估值結(jié)果的對(duì)比。由圖可直觀看出,傳統(tǒng)的峰值因子法對(duì)時(shí)程數(shù)據(jù)中的負(fù)壓尖峰估計(jì)的準(zhǔn)確性欠缺,相較而言,本文方法能更準(zhǔn)確地進(jìn)行極值估計(jì)。更多關(guān)于Gumbel擬合法有效性及優(yōu)越性的論證可參見(jiàn)文獻(xiàn)[19]。2.3我國(guó)荷載....

圖5正交風(fēng)向下極值風(fēng)壓系數(shù)分布

背風(fēng)面極值(極小值)風(fēng)壓系數(shù)分布如圖5(b)所示�？梢�(jiàn)對(duì)于不同深寬比的情況,極值風(fēng)壓在整個(gè)背風(fēng)面上的分布較為均勻,只在兩側(cè)邊緣處略微大些(均指絕對(duì)值);但是不同深寬比所對(duì)應(yīng)的極值風(fēng)壓值相差較大,說(shuō)明背風(fēng)面極值風(fēng)壓受深寬比的影響顯著。進(jìn)一步考察看到,背風(fēng)面極值風(fēng)壓系數(shù)在深寬比為1∶....

圖6極值風(fēng)壓系數(shù)在所有風(fēng)向下的包絡(luò)值分布

圖6(b)給出了全風(fēng)向角下各表面極值負(fù)風(fēng)壓系數(shù)包絡(luò)值的分布狀況。對(duì)長(zhǎng)寬比小于等于2的建筑的各表面及長(zhǎng)寬比大于2的建筑的短邊表面,最不利值通常出現(xiàn)在中間高度處兩側(cè)及頂角附近,且最不利值通常在-3.6左右;對(duì)于其他位置,包絡(luò)值隨深寬比不同有小幅變化,但通常在-3.0以下。對(duì)于長(zhǎng)寬比大....

本文編號(hào)：3912432